Diez lecciones sobre Sistemas Hamiltonianos, Integrabilidad y ...
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5.2. Potenciales separables en dos dimensiones 53<br />
Entonces las siguientes tres propiedades son equivalentes<br />
(i) El sistema Hamiltoniano admite una constante del movimiento I<br />
cuadrática en los momentos<br />
d<br />
I = 0<br />
dt<br />
I = I22 + I20(x, y) ,<br />
I22 = a(x, y)p 2 x + 2b(x, y)pxpy + c(x, y)p 2 y .<br />
(ii) La ecuación de Hamilton–Jacobi es separable en al menos uno de los siguientes sistemas<br />
de coordenadas<br />
Cartesiano, Polar, Elíptico (Elíptico-Hiperbólico), o Parabólico.<br />
(iii) Existe un conjunto de constantes no todas nulas<br />
{a0, b0, c0; a1, c1; a2},<br />
tal que el Potencial V (x, y) es solución de la siguiente Ec. en Der. Par.<br />
b(Vyy − Vxx) + (a − c)Vxy + (ay − bx)Vx + (by − cx)Vy = 0 ,<br />
donde las tres funciones a, b, c, vienen dadas por<br />
5.2.2 Comentarios y propiedades<br />
a(x, y) = a0 + a1y + a2y 2 ,<br />
b(x, y) = ( 1<br />
2 )(b0 − a1x − c1y − 2a2xy) ,<br />
c(x, y) = c0 + c1x + a2x 2 .<br />
Cada elección de los parámetros {a0, b0, c0; a1, c1; a2} determina una Ec. en Der. Par. de<br />
segundo orden cuya solución será una familia de potenciales Vuv = V (u, v) dependiente de dos<br />
funciones u = u(x, y) y v = v(x, y) que poseerán una constante del movimiento I2 cuadrática en<br />
las velocidades<br />
{a0, b0, c0; a1, c1; a2} → Vuv → I2 = I22 + I20 .<br />
Dos propiedades inmediatas son las siguientes:<br />
(i) La función V no aparece en la ecuación ya que tan solo intervienen las derivadas de V con<br />
respecto a las variables x e y. Por consiguiente, si V es una solución entonces también lo<br />
será V + k, donde k es una constante cualquiera.