Diez lecciones sobre Sistemas Hamiltonianos, Integrabilidad y ...
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6.5. Webs, vectores de Killing y tensores de Killing 73<br />
(ii) Un segundo grupo de ecuaciones, algo más complicadas que (i), que dependen tanto de T<br />
como de V<br />
∂2U ∂qi∂q j<br />
∂T ∂T<br />
−<br />
∂pi ∂pj<br />
∂2T ∂qi ∂T ∂V<br />
∂pj ∂pi ∂qj − ∂2T ∂pi∂q j<br />
∂V<br />
∂xi ∂T<br />
+<br />
∂pj<br />
∂2T <br />
∂T<br />
∂pi∂pj ∂qi ∂V ∂V<br />
+<br />
∂qj ∂qi ∂T<br />
∂qj <br />
= 0<br />
∂2T ∂V<br />
∂pi∂pj ∂qi ∂V<br />
= 0<br />
∂qj Esta descomposición de (L-C) en dos sistemas de ecuaciones, (i) y (i), indica que el problema<br />
se puede estudiar de forma escalonada. Consideremos un Hamiltoniano de la forma H = T + V ;<br />
entonces primero se deben resolver las ecuaciones (i) que determinan si el movimiento geodésico,<br />
esto es trayectorias asociadas a una dinámica con término cinético T y sin potencial, admite<br />
separabilidad. Posteriormente, si H = T admite separabilidad, las ecuaciones (ii) indican si el<br />
potencial V es compatible con la separabilidad.<br />
Podemos resumir el comentario anterior de la siguiente forma :<br />
Proposición 11 La separación del Hamiltoniano geodésico Hg = T es una condicón necesaria<br />
para la separación del Hamiltoniano completo H = T + V .<br />
Las condiciones de (L-C) son muy generales. Finalizamos esta sección considerando el caso<br />
particular de coordenadas ortogonales. Se puede comprobar que si gij = 0, i = j, estas ecuaciones<br />
adoptan una forma algo más sencilla<br />
∂2gkk ∂xi ∂ log gjj<br />
−<br />
∂xj ∂xi ∂gkk ∂ log gii<br />
−<br />
∂xj ∂xj ∂gkk = 0 , i < j , k = 1, 2, . . . , n.<br />
∂xi Resulta conveniente introducir un par de cambios y reescribir estas ecuaciones de una forma<br />
algo distinta. Primero utilizar las componentes covariantes gii de la métrica, luego introducir la<br />
notación γi = log gii; las ecuaciones quedan de la siguiente forma<br />
∂2γk ∂xi ∂γk<br />
−<br />
∂xj ∂xi ∂γk ∂γj<br />
+<br />
∂xj ∂xi ∂γk ∂γi<br />
+<br />
∂xj ∂xj Estas ecuaciones son conocidas como condiciones de Eisenhart.<br />
∂γk<br />
= 0 , i < j , k = 1, 2, . . . , n.<br />
∂xi 6.5 Webs, vectores de Killing y tensores de Killing<br />
6.5.1 Vectores de Killing y Simetrías de Noether<br />
Consideremos una variedad Riemanniana (Q, g) y denotemos por X (Q) el conjunto de los campos<br />
vectoriales definidos en Q. Se denomina vector de Killing a un campo vectorial X que satisface<br />
la ecuación<br />
LX g = 0<br />
donde LX denota la derivada de Lie a lo largo del campo X. Esta ecuación se denomina ecuación<br />
de Killing y en términos geométricos significa que la métrica g se mantiene invariante a lo largo<br />
de las curvas integrales del campo X. En otras palabras,