Ce document est le fruit d'un long travail approuvé par le jury de ...
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Sommaire<br />
Chapitre 2<br />
Énergies intermoléculaires<br />
2.1 Métho<strong>de</strong>s quantiques . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 18<br />
2.1.1 Théorie <strong>de</strong>s perturbations . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 18<br />
2.1.2 Symmetry-Adapted Perturbation Theory . . . . . . . . . . . . . . . . . 20<br />
2.2 Métho<strong>de</strong>s empiriques . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 22<br />
2.2.1 Polarisabilités distribuées . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 23<br />
2.2.2 Charges Fluctuantes . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 30<br />
2.2.3 Oscillateurs <strong>de</strong> Dru<strong>de</strong> . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 33<br />
L’énergie d’interaction moléculaire peut être décomposée en trois contributions :<br />
l’énergie é<strong>le</strong>ctrostatique, l’énergie d’induction et l’énergie <strong>de</strong> van <strong>de</strong>r Waals. Parmi<br />
ces trois contributions, l’étu<strong>de</strong> plus précise <strong>de</strong> l’énergie d’induction (ou <strong>de</strong> polarisa-<br />
tion) sera discutée. Pour déterminer cette contribution, il existe différentes métho<strong>de</strong>s<br />
quantiques permettant <strong>de</strong> quantifier <strong>le</strong>s énergies d’interaction (en <strong>par</strong>ticulier avec <strong>le</strong>s<br />
théories perturbatives [14]). Les métho<strong>de</strong>s empiriques (polarisabilité distribuée, charges<br />
fluctuantes, oscillateurs <strong>de</strong> Dru<strong>de</strong>...), quand à el<strong>le</strong>s, permettent <strong>de</strong> modéliser l’énergie<br />
<strong>de</strong> polarisation. Dans la première <strong>par</strong>tie <strong>de</strong> ce chapitre, <strong>le</strong>s métho<strong>de</strong>s ab initio utilisant<br />
la théorie <strong>de</strong> la perturbation <strong>de</strong> Ray<strong>le</strong>igh-Schrödinger [13] seront présentées. Puis, la<br />
théorie, plus récente, adaptée aux interactions à courte distance, Symmetry-Adapted<br />
Perturbation Theory [14] (SAPT) sera décrite. À travers ces approches quantiques, la<br />
contribution à l’énergie d’induction sera définie <strong>par</strong>mi <strong>le</strong>s autres contributions à l’énergie<br />
d’interaction tota<strong>le</strong>. Dans la littérature <strong>de</strong>s systèmes biologiques, trois gran<strong>de</strong>s approches<br />
sont <strong>par</strong>ticulièrement utilisées pour modéliser l’énergie d’induction : <strong>le</strong>s polarisabilités<br />
distribuées [9] (<strong>le</strong> plus souvent dipolaires isotropes), <strong>le</strong>s charges fluctuantes [147] et <strong>le</strong>s<br />
oscillateurs <strong>de</strong> Dru<strong>de</strong> [145]. Dans la <strong>de</strong>uxième <strong>par</strong>tie <strong>de</strong> ce chapitre, je développerai <strong>de</strong><br />
façon détaillée <strong>le</strong> formalisme <strong>de</strong>s polarisabilités distribuées [9] et la façon dont cel<strong>le</strong>s-ci<br />
permettent d’accé<strong>de</strong>r à l’énergie d’induction. Le formalisme <strong>de</strong>s polarisabilités distribuées