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Ce document est le fruit d'un long travail approuvé par le jury de ...

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64<br />

Chapitre 3. Développement d’un potentiel intermoléculaire polarisab<strong>le</strong><br />

simp<strong>le</strong> et précis<br />

que dans <strong>le</strong> cas du modè<strong>le</strong> é<strong>le</strong>ctrostatique : <strong>le</strong> RMSD et ∆ε (voir équation 3.4). Dans ces<br />

équations, il faut remplacer <strong>le</strong> potentiel é<strong>le</strong>ctrostatique calculé quantiquement, Vk, <strong>par</strong> <strong>le</strong><br />

potentiel d’induction (Uind,k) et faire <strong>de</strong> même pour <strong>le</strong>s potentiels approchés ( Vk et Uind,k).<br />

3.3.2 Énergie d’interaction d’induction<br />

Une fois <strong>le</strong> modè<strong>le</strong> <strong>de</strong> polarisabilités distribuées dérivé pour <strong>de</strong>s molécu<strong>le</strong>s isolées, il faut<br />

l’inclure dans un potentiel d’interaction. La contribution <strong>de</strong> polarisation à l’énergie d’in-<br />

teraction (U MM<br />

ind ) peut se calcu<strong>le</strong>r à <strong>par</strong>tir <strong>de</strong>s multipô<strong>le</strong>s et <strong>de</strong>s polarisabilités distribuées<br />

(voir aussi <strong>le</strong> chapitre 8 <strong>de</strong> l’ouvrage <strong>de</strong> Stone [9]) :<br />

⎧<br />

⎪⎨<br />

⎪⎩<br />

U MM<br />

ind<br />

1 <br />

= 2 A B=A ∆Qat T ab<br />

tu Qb u<br />

∆Qa′ <br />

t ′ = −<br />

B=A αa′ a<br />

t ′ t<br />

T ab<br />

tu (Q b u + ∆Q b u)<br />

(3.11)<br />

Dans cette équation, Q b u et ∆Q a t représentent, respectivement, <strong>le</strong> multipô<strong>le</strong> d’ordre<br />

u situé sur un site b et <strong>le</strong> multipô<strong>le</strong> induit d’ordre t situé sur un site a. Dans <strong>le</strong> cadre<br />

<strong>de</strong> cette thèse, <strong>le</strong>s multipô<strong>le</strong>s sont d’ordre zéro, c’<strong>est</strong>-à-dire qu’ils correspon<strong>de</strong>nt à <strong>de</strong>s<br />

charges ponctuel<strong>le</strong>s. T ab<br />

tu <strong>est</strong> <strong>le</strong> tenseur d’interaction d’ordre tu entre <strong>le</strong>s sites a et b. α a′ a<br />

t ′ t<br />

<strong>est</strong> la polarisabilité d’ordre t ′ t entre <strong>le</strong>s sites a ′ et a.<br />

Le modè<strong>le</strong> <strong>de</strong> polarisabilités étant limité à <strong>de</strong>s polarisabilités <strong>de</strong> flux <strong>de</strong> charges et<br />

dipolaires isotropes, <strong>le</strong> tenseur d’interaction varie, entre un dipô<strong>le</strong> induit et une charge, en<br />

1/r 2 . Le tenseur d’interaction entre une charge induite (<strong>le</strong> flux <strong>de</strong> charge) et une charge<br />

<strong>est</strong> en 1/r.<br />

3.3.3 Fonctions d’atténuation<br />

Les énergies d’induction, calculées <strong>par</strong> l’intermédiaire <strong>de</strong> l’équation 3.11, sont sures-<br />

timées à courte distance. La correction à l’énergie d’induction d’interaction passe <strong>par</strong><br />

l’utilisation <strong>de</strong> fonctions d’atténuation qui ren<strong>de</strong>nt compte <strong>de</strong>s contributions d’échange<br />

é<strong>le</strong>ctronique à l’énergie d’induction. Dans la section 2.2.1, trois famil<strong>le</strong>s <strong>de</strong> fonctions<br />

d’atténuation ont été introduites. Nous utiliserons ici <strong>le</strong>s fonctions <strong>de</strong> Jensen et <strong>de</strong> Tang<br />

et Toennies [163, 164].

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