Etude des propriétés physiques et mécaniques de matériaux ...

More documents

Recommendations

Info

Bibliographie Dans le cas d’empilement aléatoire, on distingue les empilements aléatoires lâche et dense. La compacité d’empilement aléatoire lâche est généralement comprise entre 0,56 et 0,62 et le nombre de coordination moyen est compris entre 7 et 8. Dans le cas d’empilement aléatoire dense, la compacité est évidemment plus élevée (0,61-0,68) tout comme le nombre de coordination moyen qui est compris entre 8 et 9 [46]. 2.3. Facteurs influençant l’empilement et la coulabilité des poudres 2.3.1. Granulométrie Evaluons tout d’abord l’influence de la granulométrie sur l’empilement. Tout d’abord dans le cas des distributions log-normale, la littétrature mentionne que la compacité de l’empilement augmente avec l’écart-type de la distribution [47]. Si la distribution est suffisamment étroite, la relation compacité et la dispersion granulométrique peut être considérée linéaire [46]. Dans le cas de mélanges bimodaux, de manière qualitative, il est évident que l’introduction de fines particules parmi des plus grosses favorise une bonne compacité du fait du remplissage des vides comme l’illustre la Figure 1-11 mais il est nécessaire que certaines conditions soient respectées. En effet, si des particules très fines sont ajoutées au mélange, celles-ci vont s’insérer dans les sites interstitiels et combler peu à peu la porosité. La compacité globale du système va donc augmenter. Une fois que les fines particules ont comblé au maximum la porosité existante, l’ajout de fines va provoquer le desserrement des grosses particules et donc une baisse de compacité. En pratique, le maximum de compacité dépend du ratio des diamètres entre les fines et les grosses particules ; plus il est élevé plus le remplissage de la porosité sera efficace. Figure 1-11 : Empilement d’un mélange bimodal Pour des mélanges bimodaux de particules sphériques, le modèle de Furnas [48] propose comme expression du taux de compaction maximal (Figure 1-11): PEmax PEC (1 PEC ) PE f (1.2) avec PE C et PE f le taux de compaction des particules grossières et fines. Le modèle proposé par Furnas [48] est basé sur l’introduction de fines particules dans les interstices de l’empilement des poudres les plus grossières. Il décrit des empilements de mélanges de Cette thèse est accessible à l'adresse : http://theses.insa-lyon.fr/publication/2005ISAL0111/these.pdf 42 © [E. Xolin], [2005], INSA de Lyon, tous droits réservés
Chapitre 1 sphères monomodales. Cependant, il a été observé que la densité de l’empilement est plus faible quand le rapport entre les tailles de grains entre les plus grosses et les plus fines diminue [49]. Figure 1-12 : Relation entre la porosité et la composition de systèmes binaires (porosité intrinsèque de chaque composant est de 0,50) [48] Intéressons nous aux mélanges continus. Andreasen et Andersen [50] proposent un modèle valable pour toutes les distributions granulométriques continues et qui donne la distribution optimisée pour obtenir une compacité maximale. Leur modèle s’appuie sur une hypothèse de similarité, c’est à dire que l’environnement de la particule dans la distribution ne dépend pas de la taille mais il est similaire quelle que soit la taille. Andreasen et Andersen proposent l’équation suivante : Q M x ( x) x où n est le module de la distribution, appelé aussi coefficient d’Andreasen. Ses expériences montrent que les empilements les plus denses sont obtenus pour des valeurs de n comprises entre 0,33 et 0,5. Dinger et Funk [51] ont généralisé le modèle de Furnas pour des empilement muitmodaux et ont montré que les deux approches, continues et discontinues, pouvaient être équivalentes. L’expression d’Andreasen suggère que plus la distribution granulométrique sera large plus la compacité sera élevée. max n (1.3) La coulabilité des poudres est affectée par les mêmes paramètres que l’empilement des particules c’est à dire la taille et la dispersion des particules. Plus les forces de Van der Waals vont être élevées, plus la coulabilité sera diminuée. Il est généralement admis que ces forces interparticulaires deviennent prédominantes pour des diamètres inférieurs 100 µm. Ce phénomène a par exemple été illustré par Wong [45]. Il a montré que la densité vrac de billes de verre diminuait fortement lorsque la taille des particules était inférieure à 100µm. Il a de plus mis en évidence une relation exponentielle entre la taille des grains et le rapport Hausner. D’autre part, l’introduction de fines particules en trop grande quantité a pour conséquence une diminution de la coulabilité du fait de l’augmentation des forces entre les particules [52]. Il existe en fait un optimum de fraction de fines qui permet d’atteindre une bonne coulabilité [53]. Cette thèse est accessible à l'adresse : http://theses.insa-lyon.fr/publication/2005ISAL0111/these.pdf © [E. Xolin], [2005], INSA de Lyon, tous droits réservés 43
Page 1 and 2: N° d’ordre 2005ISAL0111 Année 2
Page 3 and 4: SIGLE ECOLE DOCTORALE NOM ET COORDO
Page 5 and 6: Remerciements Remerciements Cette t
Page 7 and 8: Remerciements Cette thèse, financ
Page 9 and 10: Résumé Résumé Cette thèse est
Page 11 and 12: Résumé Résumé Titre de la thès
Page 13 and 14: Sommaire Sommaire Cette thèse est
Page 15 and 16: Sommaire RÉSUMÉ 9 SOMMAIRE 13 INT
Page 17 and 18: Sommaire 4.1.3. Contrainte à la ru
Page 19 and 20: Introduction Introduction Cette th
Page 21 and 22: Introduction Les meules abrasives
Page 23 and 24: Chapitre 1 Equation Chapter 1 Secti
Page 25 and 26: Chapitre 1 Comme nous l’avons pr
Page 27 and 28: Chapitre 1 diminuera leur performan
Page 29 and 30: Chapitre 1 Figure 1-3 : Rôle du ra
Page 31 and 32: Chapitre 1 formation d’aiguilles
Page 33 and 34: Chapitre 1 d’abord, l’AlON roch
Page 35 and 36: Chapitre 1 25 20 Alumine AlON Duret
Page 37 and 38: Chapitre 1 Revenons sur la réactio
Page 39 and 40: Chapitre 1 De plus, dans certains c
Page 41: Chapitre 1 C C C 1 Figure 1
Page 45 and 46: Chapitre 1 granules. Le troisième
Page 47 and 48: Chapitre 1 3. VISCOSITE ET MOUILLAB
Page 49 and 50: Chapitre 1 Formateurs Modificateurs
Page 51 and 52: Chapitre 1 compositions ternaires,
Page 53 and 54: Chapitre 1 informations suffisantes
Page 55 and 56: Chapitre 1 avec dM/dT la masse de s
Page 57 and 58: Chapitre 1 z r D 1 2 R Figure 1
Page 59 and 60: Chapitre 1 Fcap V l LV (1.23) Ré
Page 61 and 62: Chapitre 1 5. SYNTHESE Cette partie
Page 65 and 66: Chapitre 2 Ce chapitre a pour objec
Page 67 and 68: Chapitre 2 Piston supérieur Poudre
Page 69 and 70: Chapitre 2 Palpeur Plaque alumine P
Page 71 and 72: Chapitre 2 0,6 0,5 0,4 L/L0 (%) 0,3
Page 73 and 74: Chapitre 2 Figure 2-5 : Schéma de
Page 75 and 76: Chapitre 2 2.4.2. Mesure après une
Page 77 and 78: Chapitre 2 3.1.4. Elaboration de me
Page 79 and 80: Chapitre 2 4. COMPORTEMENT MECANIQU
Page 81 and 82: Chapitre 2 généralement admis que
Page 85 and 86: Chapitre 3 Dans ce chapitre, nous p
Page 87 and 88: Chapitre 3 1.2. Ecoulement des poud
Page 89 and 90: Chapitre 3 70 60 poudre poudre + ve
Page 91 and 92: Chapitre 3 a) F80 (d 50 =230 µm),
Page 93 and 94:
Chapitre 3 compact, se réarrangent
Page 95 and 96:
Chapitre 3 70 65 M5, =4,8 60 Densit
Page 97 and 98:
Chapitre 3 2. STRUCTURE DU COMPACT
Page 99 and 100:
Chapitre 3 a) F220, d 50 =67 µm b)
Page 101 and 102:
Chapitre 3 1E-03 1E-04 Force capill
Page 103 and 104:
Chapitre 3 La Figure 3-18 propose u
Page 105 and 106:
Chapitre 3 2.2. Caractérisation de
Page 107 and 108:
Chapitre 3 forte dispersion granulo
Page 109 and 110:
Chapitre 3 probablement de l’alum
Page 111 and 112:
Chapitre 3 a) Grains d’AlON bruts
Page 113 and 114:
Chapitre 3 Quantification de la fis
Page 115 and 116:
Chapitre 3 3.1.4. Observation au ME
Page 117 and 118:
Chapitre 3 Montée linéaire en tem
Page 119 and 120:
Chapitre 3 haute température, le d
Page 121 and 122:
Chapitre 3 Les Figures 3-34 à 3-37
Page 123 and 124:
Chapitre 3 0,25 0,2 1450°C 1400°C
Page 125 and 126:
Chapitre 3 Degré d’avancement Te
Page 127 and 128:
Chapitre 3 L’étude cinétique a
Page 129 and 130:
Chapitre 3 fortement la températur
Page 131 and 132:
Chapitre 3 En plus, de la mesure de
Page 133 and 134:
Chapitre 3 Sur la Figure 3-45, l’
Page 135 and 136:
Chapitre 3 4.3.2. Influence de la c
Page 137 and 138:
Chapitre 3 4.3.3. Discussion La pre
Page 139 and 140:
Chapitre 3 a) Al 2 O 3 + C1, 1100°
Page 141 and 142:
Chapitre 3 La Figure 3-53 montre le
Page 143 and 144:
Chapitre 3 augmente progressivement
Page 145 and 146:
Chapitre 3 5. SYNTHESE Cette synth
Page 147 and 148:
Chapitre 4 Equation Chapter 4 Secti
Page 149 and 150:
Chapitre 4 Le chapitre 3 a permis d
Page 151 and 152:
Chapitre 4 K a (4.1) IC R c La ta
Page 153 and 154:
Chapitre 4 31 29 2 1 1,98 Module d'
Page 155 and 156:
Chapitre 4 varie linéairement avec
Page 157 and 158:
Chapitre 4 A densité constante, au
Page 159 and 160:
Chapitre 4 Nous avons montré qu’
Page 161 and 162:
Chapitre 4 a) AlON + C1, 1000°C b)
Page 163 and 164:
Chapitre 4 Influence de l’atmosph
Page 165 and 166:
Chapitre 4 GPa lorsque les contrain
Page 167 and 168:
Chapitre 4 60 Module d'élasticité
Page 169 and 170:
Chapitre 4 La Figure 4-26 regroupe
Page 171 and 172:
Chapitre 4 2. LIANT VISQUEUX Nous a
Page 173 and 174:
Chapitre 4 Dispersion des résultat
Page 175 and 176:
Chapitre 4 A partir de la force s
Page 177 and 178:
Chapitre 4 Validation. Pour valider
Page 179 and 180:
Chapitre 4 Raideur expérimentale R
Page 181 and 182:
Chapitre 4 Raideur de l'échantillo
Page 183 and 184:
Chapitre 4 G'/G'0 1,2 1,0 0,8 0,6 0
Page 185 and 186:
Chapitre 4 taille des grains entra
Page 187 and 188:
Conclusions et perspectives Conclus
Page 189 and 190:
Conclusions et perspectives L’ori
Page 191 and 192:
Références bibliographiques Réf
Page 193 and 194:
Références bibliographiques 1. TS
Page 195 and 196:
Références bibliographiques 39. G
Page 197 and 198:
Références bibliographiques 80. A
show all

Etude des propriétés physiques et mécaniques de matériaux ...

Create successful ePaper yourself

Delete template?

Save as template?