x - Dipartimento di Fisica - Università di Pisa

More documents

Recommendations

Info

18 Nicolò Beverini segni: nel caso in figura i valori di by e cy sono rappresentati da numeri negativi!). Estendendo il ragionamento al caso tridimensionale si trova che la ! scrittura c = ! a + ! b equivale all’insieme delle tre relazioni scalari: ! c x = ax + bx # " cy = ay + by # $ c z = az + bz ! ! Nel § 2.2 la differenza di due vettori a e b è stata definita come la ! ! ! somma di a con l’opposto di b , cioè c = ! a ! ! b = ! a + ! ! ( b ). Essendo per definizione ! ! ! b quel vettore tale che b + ! ! ( b ) = 0, le cui componenti sono perciò (–bx, –by, –bz), si potrà concludere che: " c x = ax !bx $ # cy = ay !by $ % c z = az !bz ! Si può facilmente definire anche il prodotto di un vettore a per uno ! scalare k. Esso è un vettore che ha la stessa direzione di a , se k è positivo, o direzione opposta, se k è negativo, e modulo uguale al prodotto del modu- ! lo a per il valore assoluto di k. Le componenti di tale vettore sono date dal ! prodotto delle componenti di a per lo scalare k. Cioè k ! a ! kax ,kay ,kaz ( ) . Il prodotto di due vettori è un’operazione più complessa. In effetti nel prosieguo noi definiremo due tipi diversi di prodotti tra vettori, in un caso con il risultato che è uno scalare, nell’altro in cui il risultato è un vettore. Definiremo tali prodotti quando ne incontreremo le applicazioni.
Elementi di fisica 3. Il moto nello spazio tridimensionale 3.1 La legge oraria del moto La geometria analitica ci insegna che la posizione di un corpo puntiforme (cioè di dimensioni trascurabili) nello spazio può essere identificata in un sistema di riferimento di coordinate cartesiane da una terna di numeri. Ricordando la definizione di vettore data nel capitolo precedente, tale terna può essere interpretata come l’insieme delle componenti di un vettore (il vettore posizione), che ha la “coda” nell’origine degli assi e la “punta” nel punto occupato dal corpo, le cui componenti sono appunto le tre coordinate cartesiane (Fig. 3-1). Quando il corpo si muove nello spazio, il suo movimento può essere descritto, scrivendo in funzione del tempo il valore delle tre coordinate: [3.1] ( ) ( ) ! ( ) ! x = x t # " y = y t # $ z = z t ovvero, visto che tali coordinate sono le componenti del vettore posizione, scrivendo in funzione del tempo il valore di tale vettore. ! [3.2] s = ! s t L’espressione [3.2] è detta normalmente legge oraria del moto. La linea nello spazio definita dalla [3.1] rappresenta la traiettoria del moto. ( ) 19
Page 1: Nicolò Beverini Dipartimento di Fi
Page 4 and 5: 2 Nicolò Beverini 6. L’energia e
Page 6 and 7: 4 Nicolò Beverini
Page 8 and 9: 6 Nicolò Beverini do il rapporto t
Page 10 and 11: 8 Nicolò Beverini L’uso di quest
Page 12 and 13: Grandezze fondamentali 10 Unita' di
Page 14 and 15: 12 Nicolò Beverini 1.4 Grandezze s
Page 16 and 17: 14 Nicolò Beverini Si noti che il
Page 18 and 19: 16 Nicolò Beverini ! le componenti
Page 22 and 23: 20 Nicolò Beverini Fig. 3-1 Suppon
Page 24 and 25: 22 Nicolò Beverini traiettoria. La
Page 26 and 27: Fig. 3-2 24 Nicolò Beverini Il mod
Page 28 and 29: 26 Nicolò Beverini 4.2 Il secondo
Page 30 and 31: 28 Nicolò Beverini sono uguali e c
Page 34 and 35: 32 Nicolò Beverini ! presentata da
Page 36 and 37: [5.13] 34 Nicolò Beverini x (t) =
Page 38 and 39: 36 Nicolò Beverini 0 = ! 1 2 gt 2
Page 40 and 41: 38 Fig. 5-1 Nicolò Beverini Che co
Page 42 and 43: 40 Nicolò Beverini da P; quando è
Page 44 and 45: 5.7 La forza d’attrito dinamico.
Page 48 and 49: 46 Nicolò Beverini me il prodotto
Page 50 and 51: 48 Nicolò Beverini Se il punto B n
Page 52 and 53: 50 Nicolò Beverini Le forze, per c
Page 54 and 55: 52 Nicolò Beverini dalla forza pes
Page 56 and 57: 54 Nicolò Beverini china che produ
Page 58 and 59: 56 Nicolò Beverini 7.2 Forze conse
Page 60 and 61: 7.3 L’energia potenziale 58 Nicol
Page 62 and 63: 60 Nicolò Beverini Analizziamo il
Page 66 and 67: 64 Nicolò Beverini Definendo quant
Page 68 and 69: 66 Nicolò Beverini che legano i va
Page 70 and 71:
68 Nicolò Beverini
Page 72 and 73:
70 Nicolò Beverini Applicando la d
Page 74 and 75:
72 Nicolò Beverini Poiché 1 l =1
Page 76 and 77:
74 Nicolò Beverini Un corpo rigido
Page 78 and 79:
76 Nicolò Beverini da ciò che è
Page 80 and 81:
78 Nicolò Beverini La seconda legg
Page 82 and 83:
80 Nicolò Beverini Il periodo di r
Page 84 and 85:
82 Nicolò Beverini
Page 86 and 87:
[11.2] 84 ! F = 1 4!" 0 11.2 Il cam
Page 88 and 89:
Fig. 11-1 86 Nicolò Beverini Intro
Page 90 and 91:
11.5 Il teorema di Gauss. 88 Nicol
Page 92 and 93:
90 Nicolò Beverini conduttore attr
Page 94 and 95:
92 Nicolò Beverini Si può quindi
Page 96 and 97:
94 Nicolò Beverini Come si vede, l
Page 98 and 99:
12.4 I condensatori 96 Nicolò Beve
Page 100 and 101:
98 Nicolò Beverini condensatore pi
Page 102 and 103:
100 Nicolò Beverini
Page 104 and 105:
102 Nicolò Beverini quando attrave
Page 107 and 108:
Elementi di fisica [13.13] Vd - Va
Page 109 and 110:
Elementi di fisica 14. Il campo mag
Page 111 and 112:
Elementi di fisica 14.3 Moto di una
Page 113 and 114:
Elementi di fisica essendo a e b gl
Page 115 and 116:
Fig. 14-5 Elementi di fisica Il cam
Page 117 and 118:
Elementi di fisica 14.8 Campo magne
Page 119 and 120:
Elementi di fisica 15. L’elettrom
Page 121 and 122:
[15.2] Elementi di fisica e = ! d"
show all

x - Dipartimento di Fisica - Università di Pisa

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?