Zentraler Oszillator und Raum-Quanten-Medium - Supernova ...

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15. Definition des N-Effektes Kombinatorisch sind hier vier Fälle zu unterscheiden: 1. Leiterscheibe ruhend - Permanentmagnet ruhend 2. Leiterscheibe ruhend - Permanentmagnet rotierend 3. Leiterscheibe rotierend - Permanentmagnet ruhend 4. Leiterscheibe rotierend - Permanentmagnet (mit-)rotierend 15.1. Leiterschiebe ruhend - Permanentmagnet ruhend Ein ruhendes freies (Leiter)-Elektron ist innerhalb einer konstanten RQS immer von einer stationären Strömung umgeben. In diesem Falle von der kreisförmig rotierenden RQS des Permanentmagneten. Ein konstantes Magnetfeld übt deshalb auf ein ruhendes Elektron auch keinerlei Wirkung aus. Ein 56
Induktionsstrom entsteht nur beim Hineinbringen, bzw. Hinausnehmen der (nicht ferromagnetischen) Scheibe aus der kreisförmig rotierenden RQS. 15.2. Leiterscheibe ruhend - Permanentmagnet rotierend Die Strömungsintensität (und damit die magnetische Feldstärke des Permanentmagneten) der RQS verändert sich bei der Rotation des Permanentmagneten gemäß dem Monstein-Effekt (Erklärungen unter dem Titel 16. Monstein Effekt), gegenüber dem Ruhezustand (je nach Rotationsrichtung, Umdrehungsgeschwindigkeit und magnetischer Feldstärke). Während der Beschleunigungs-, bzw. Abbrems-Phase (die sehr rasch absolviert werden muss) ist eine Spannung zwischen Scheibenperipherie und Achse messbar, durch einen nicht mitbewegten Stromabnehmer. Bei konstanter Umdrehungsgeschwindigkeit dagegen bildet sich wieder eine stationäre Strömung aus um die freien (Leiter-)Elektronen und deshalb ist natürlich keine Spannung mehr messbar. Die Situation ist damit wieder dieselbe, wie beim nicht rotierenden Magneten. Nach der dritten Maxwellschen Gleichung (sollte!) erzeugt ein bewegtes Magnetfeld senkrecht zur Bewegungsrichtung ein elektrischen „Wirbelfeld“ und damit sollte jetzt in der Leiterscheibe ein Induktions-Strom fließen. Bedauerlicherweise geschieht das jedoch nicht! 15.3. Leiterscheibe rotierend - Permanentmagnet ruhend Wird ein Leiter in einer RQS bewegt, so verschieben sich die freien Elektronen innerhalb des Leiters (durch den einseitigen Strömungsdruck) gegenüber den nicht verschiebbaren Protonen und erzeugen damit eine eigene RQS. Die mit der Scheibe bewegten freien Elektronen erzeugen eine RQS, entgegengesetzt zur Rotationsrichtung der (nicht ferromagnetischen) Scheibe. Sind nun die Strömungsrichtungen der Leiterscheiben-RQS und der kreisförmig rotierenden RQS des Permanentmagneten entgegengesetzt, so übt die RQS des Magneten auf die entgegengesetzte RQS der freien Leiterelektronen beidseitig (senkrecht zur Bewegungsrichtung) einen abstoßenden Druck aus. Damit sind aber die abstoßenden Kräfte auf die Elektronen praktisch kompensiert. Für die Elektronen besteht jetzt ein Druckgefälle zwischen dem radial von außen wirkenden statischen Mediumsdruck und dem zunehmenden Unterdruck in Richtung Zentrum der kreisförmig rotierenden RQS des Magneten. Daher werden die freien Elektronen rundherum von sämtlichen Sektoren der Scheibe durch den statischen Mediumsdruck gleichzeitig gegen das Zentrum gestoßen, soweit es der elektrostatische Abstoßungsdruck zulässt. Zwischen Peripherie (positiver Pol) und Achse (negativer Pol) der Scheibe kann jetzt eine Spannung gemessen werden, durch einen nicht mitrotierenden Stromabnehmer (Abb. 20). Abb. 20 Leiterscheiben-RQS entgegengesetzt zur Permanentmagnet-RQS 57
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