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2. THEORETISCHE GRUNDLAGEN 16
energetisch ungünstige Ränder zu vermeiden. Diese lamellaren Schichtphasen nennt man
Vesikel. Die Vesikelbildung ist unabhängig von der Kopfgruppe des Tensids. Entscheidend
ist das Verhältnis von Kettenvolumen zu Kopfgruppenplatzbedarf.
(76, 77)
Es sind inzwischen eine Vielzahl von Systemen bekannt in denen Vesikel aus einkettigen
Tensiden hergestellt werden. Dort erfolgt die Vesikelbildung durch einfaches Mischen der
einzelnen Komponenten durch Modifizierung des Packungsparameters, so dass die Bildung
von lamellaren Phasen bevorzugt wird. (78)
2.2. Optische Eigenschaften
(79, 80, 81, 82)
Licht ist eine elektromagnetische Welle. Bei einem Lichtstrahl schwingt der Vektor eines
elektrischen Feldes immer senkrecht zur Ausbreitungsrichtung. 90° dazu phasenverschoben
schwingt der Vektor des magnetischen Feldes ebenfalls senkrecht zur Ausbreitungsrichtung
und senkrecht zum E-Vektor. Zur Beschreibung der Lichtausbreitung genügt die Betrachtung
des E-Vektors, solange der Einfluss der Materie auf das magnetische Feld zu vernachlässigen
ist. Licht von heißen Körpern nennt man unpolarisiert. Dies bedeutet, dass der Vektor des
elektrischen Feldes willkürlich statistischen Schwankungen unterworfen ist und keinerlei
Vorzugsrichtung aufweist. Die Ursache hierfür liegt in der statistischen Aussendung von
Photonen mit dem Drehimpuls l z = ± h . Z ist die Ausbreitungsrichtung des Lichtes.
Mithilfe von Polarisatoren ist es möglich, aus unpolarisiertem polarisiertes Licht zu erzeugen.
Der E-Vektor schwingt dann immer in der gleichen Richtung. Im Idealfall ist die Intensität
des Lichtes hinter dem Polarisator halb so hoch wie die des einfallenden Lichtes. Beim Weg
durch die Materie erfolgt Wechselwirkung zwischen dem elektrischen Feld und den
Molekülen. Diese Wechselwirkung ist proportional zur Polarisierbarkeit der Probe. Wichtig
ist, dass nur die Polarisierbarkeit bei der Frequenz des Lichtes zu berücksichtigen ist.
Langsame Molekülbewegungen im elektrischen Feld, die z.B. bei Wasser zu einer extrem
hohen Dielektrizitätskonstante von ε = 80,2 führen, spielen bei der Lichtausbreitung keine
Rolle. Aus der Maxwell-Gleichung gilt:
2
c = ε ⋅ε
⋅ µ ⋅ µ = 1
(Gl. 4)
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