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2. THEORETISCHE GRUNDLAGEN 21
2π
∆ϕ
=
λ
0
2
( n − na ) ⋅sin
α ⋅ x
0
(Gl. 10)
Dabei ist α der Winkel zwischen Strahlrichtung und optischer Achse. x ist die Dicke der
Probe, λ 0 die Wellenlänge des Lichtes im Vakuum.
Zur Ermittlung von ∆φ misst man die Phasendifferenz von zwei kohärenten Lichtstrahlen mit
Polarisation senkrecht und parallel zur Projektion der optischen Achse, senkrecht auf den
Lichtstrahl. Die beiden Strahlen müssen vor dem Eintritt in die Probe die gleiche Phase
aufweisen. Sie werden deshalb aus einem polarisierten Lichtstrahl gebildet, der in einem
Winkel φ zur optischen Achse polarisiert ist. Hierzu muss der E-Feldvektor E 0 in die beiden
Komponenten E x und E y aufgespalten werden.
E
E
y
z
= E
= E
0
0
⋅cosϕ
⋅sinϕ
(Gl. 11)
Abb. 6: Feldvektor E 0 aufgespalten in die Komponenten E x und E y
Es gilt:
E
2 2
y
Ez
=
+ E
(Gl. 12)
2
0
Für die Intensitäten der beiden senkrecht zueinander stehenden Strahlen folgt deshalb:
I
I
I
y
z
y
= I
= I
+ I
0
0
z
⋅(cosϕ)
⋅(sinϕ)
= I
o
2
2
(Gl. 13)