Elektrodynamik und Optik - Fachbereich Physik der Universität ...
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<strong>Elektrodynamik</strong> 93<br />
Wird an einen ohm’schen Wi<strong>der</strong>stand eine Wechselspannung U~ = U0 · sin ω·t<br />
angelegt, folgt er nach wie vor dem Ohm’schen Gesetz. Anwendung <strong>der</strong><br />
Maschenregel ergibt:<br />
Auflösen nach I:<br />
~ − R = ~ − ⋅ ~ = 0<br />
U U U R I<br />
U~<br />
U0<br />
I~ = = ⋅sin( ω⋅ t) = I0 ⋅sin( ω⋅<br />
t)<br />
R R<br />
Der durch einen Ohm’schen Wi<strong>der</strong>stand fließende Strom ist außerdem immer in<br />
Phase mit <strong>der</strong> Wechselspannung über den Wi<strong>der</strong>stand.<br />
5.7.3.2 Wechselstromwi<strong>der</strong>stand eines Kondensators<br />
Ersatzschaltkreis für einen Kondensator an einer<br />
Wechselspannungsquelle.<br />
Beim Kondensator eilt <strong>der</strong> Strom <strong>der</strong> Spannung um<br />
π/2 voraus.<br />
Wird an einen Kondensator eine Wechselspannung U~ = U0 · sin ω·t angelegt,<br />
folgt nach Anwendung <strong>der</strong> Maschenregel:<br />
q<br />
U~ − UC = U~<br />
− = 0,<br />
d.h. q C U0sin( t)<br />
C<br />
ω<br />
= ⋅ ⋅ ⋅ <strong>und</strong> damit für den Strom:<br />
dq<br />
π π<br />
I~ = = ω⋅C⋅U0 ⋅cos( ω⋅ t) = ω⋅C⋅U0 ⋅sin( ω⋅ t + ) = I0 ⋅sin( ω⋅<br />
t + ) .<br />
dt<br />
2 2<br />
I = ω⋅C⋅<br />
U als maximaler Strom. D.h. <strong>der</strong> Wechselstrom eilt <strong>der</strong><br />
mit 0 0<br />
Wechselspannung um π/2 (also 90°) voraus.<br />
Sucht man eine Ähnlichkeit zum Ohm’schen Gesetz, dann lässt sich <strong>der</strong><br />
Ausdruck auch formulieren als:<br />
1<br />
U = ⋅ I = Z ⋅I<br />
ω⋅C<br />
0 0 C 0<br />
mit dem kapazitiven Wechselstromwi<strong>der</strong>stand (kapazitiven Impedanz)<br />
ZC<br />
1<br />
: = .<br />
ω⋅C