Simulation des écoulements turbulents compressibles par une ...
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Deuxième <strong>par</strong>tie 45<br />
Après <strong>par</strong>amètrisation <strong>des</strong> segments jj+1 et intégration, il vient finalement:,<br />
J<br />
rdrdx<br />
ci jEK(i)<br />
jK(i)<br />
fig. 2.5 Contour C<br />
Les termes convectifs se calculent de la même façon que dans le cas plan <strong>par</strong> un schéma décentré de<br />
Roe à l'intérieur du domaine et un schéma de Steger-Warming aux frontières amont et aval. Les<br />
intégrales <strong>des</strong> normales sur les contours <strong>des</strong> cellules sont également pondérées <strong>par</strong> le rayon r<br />
nhj=fnrdl=f<br />
nrdl+f nrdl<br />
ac.. ac' ac2<br />
que l'on intègre exactement sous la forme:<br />
n..= i<br />
' 2<br />
'J<br />
(r1 + r1) (r1- rG1)<br />
(r01 + r1) (r01 - r1)<br />
Dans le terme source de pression, le rayon r se simplifie et il reste:<br />
li<br />
li<br />
+ (r1 + r02) (r02- r1)<br />
(r1 + r02) (r1 - r02)<br />
(2.67)<br />
(2.68)<br />
(2.69)
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