Diktat kuliah.pdf - Fisika Universitas Padjadjaran

gelombang terjadi pada fiber modus tunggal, dimana efek modal dispersion dandispersi material diabaikan.Kecepatan group v = dωdan konstanta perambatan β didefinisikan melaluidβsuatu parameter fiber, V :a aV = 2π.NA = ω.NA(5.43)λ c00Bila dispersi material diabaikan (NA independen terhadap ω), maka:1vdβdβdV a dβ= = = .NA(5.44)dωdV dωc dV0Dengan demikian, pelebaran pulsa yang terjadi diberikan oleh:dimana:⎛ d ⎞⎛L ⎞σ T =⎜ ⎜ ⎟ σλ= DwσλLd⎟(5.45)⎝ λ0⎠⎝v ⎠d ⎛ 1 ⎞ ω d ⎛ 1 ⎞Dw = ⎜ ⎟ = − ⎜ ⎟(5.46)dλ⎝ v ⎠ λ dω⎝ v ⎠00adalah koefisien dispersi pandu gelombang. Dengan substitusi pers. (5.44) ke dalampers. (5.46), diperoleh:Dw2⎛ 1 ⎞ 2 d β= −⎜ V22 c⎟(5.47)⎝ π 0 ⎠ dVDari pers. (5.47), tampak bahwa kecepatan group berbanding terbalik dengan2 2 2dβ / dV dan koefisien dispersi pandu gelombang sebanding dengan V ( d β / dV ).Karena β berubah secara nonlinier dengan V, maka koefisien dispersi D w juga sebagaifungsi dari V dan panjang gelombang λ 0 . Kebergantungan D w pada λ 0 dapat dikontroldengan memvariasikan jari-jari core atau profil gradien indeks bias pada graded-indexfiber.5.3.2.4. Kombinasi Dispersi Material dan Dispersi Pandu GelombangEfek kombinasi kedua dispersi ini dikenal sebagai dispersi kromatik, yangbesarnya ditentukan oleh kebergantungan indeks-indeks bias n 1 dan n 2 pada panjang93