Diktat kuliah.pdf - Fisika Universitas Padjadjaran

More documents

Recommendations

Info

dimana N = 0,1,2,…KarenaAC − AB =2d sinθ, maka:2π2d sin θ = 2πmλ(4.2)dimana m = 1,2,…. Sudut θ suatu modus dapat ditulis sebagai:−1⎛ λm⎞θm = sin ⎜ ⎟(4.3)⎝ 2d ⎠Persamaan 4.3, dapat diilustrasikan dalam Gb. 4.5(atas). Karena komponen-y(komponen transversal) dari konstanta perambatan adalah k y = nk 0 sin θ, maka ia dapatdikuantisasi menjadi nilai:k ymπ= m(4.4)d4.1.2. Konstanta PerambatanKomponen-z dari konstanta perambatan, k z , dimana gelombang menjalar adalahgelombang bidang dengan exp(-ik z z), maka konstanta perambatan k z = β = k cos θ m .Nilai β m dapat dikuantisasi sebagai:22 2 22 ⎛ mπ⎞β m = k (1 − sin θm) = k − ⎜ ⎟ (4.5)⎝ d ⎠Modus dengan orde yang lebih tinggi menjalar dengan konstanta perambatan yanglebih kecil. Nilai-nilai θ m , k ym dan β m untuk berbagai modus diilustrasikan dalam Gb.4.5(bawah).48
Gambar 4.5. Sudut-sudut θ m dan komponen vektor gelombang dari modus suatu pandugelombang planar logam (ditunjukkan oleh titik-titik). Komponen transversal k ymadalah terpisah oleh π/d, namun sudut θ m dan konstanta perambatan β m tidak terpisahdengan jarak yang sama. Modus m = 1 mempunyai sudut yang paling kecil dankonstanta perambatan yang paling besar.4.1.3. Distribusi MedanDistribusi medan dapat diungkapkan oleh:E (y, z) = a u (y) exp( −iβz)(4.6)xmmmdimana u m (y) didefinisikan sebagai:49
Page 3 and 4:
DAFTAR ISIHalamanKATA PENGANTAR ...
Page 5 and 6:
DAFTAR TABELHalamanTabel 2.1. Konfi
Page 8 and 9:
Gambar 4.13. Modus dari pandu gelom
Page 10 and 11: Gambar 6.2. Proses switching sinyal
Page 12 and 13: Gambar 7.16.Gambar 7.17.Gambar 7.18
Page 14 and 15: ♦ Emisi radiatif (memancarkan fot
Page 16 and 17: Gambar 1.2. Fluks cahaya input data
Page 18 and 19: Agar dapat diproduksi inversi popul
Page 20 and 21: Gambar 1.5. Contoh gelombang EM den
Page 22 and 23: dP = BcosθdSdΩ(1.13)Faktor cos θ
Page 24 and 25: BAB 2JENIS-JENIS CAHAYA LASERCahaya
Page 26 and 27: 2.1.2. Laser NeodymiumTipe laser in
Page 28 and 29: 2.1.4. Laser Titaniun SafirLaser ti
Page 30 and 31: Organik dyes umumnya memiliki pita
Page 32 and 33: τφ =(2.2)τ spmenjadi berharga me
Page 34 and 35: eberapa elektron di tingkatan energ
Page 36 and 37: d. Laser InGaP/InGaAlP mengemisi ra
Page 38 and 39: tingkatan-tingkatan 2 D 3/2 dan 2 D
Page 41 and 42: Disamping itu ada beberapa jenis la
Page 43 and 44: 3.1. Gelombang ParaksialSuatu gelom
Page 45 and 46: 3.2.1. Sifat-sifat Berkas Gauss3.2.
Page 47 and 48: Pada z = 0, W(z) bernilai maksimum
Page 49 and 50: 3.3. Transmisi melalui suatu lensa
Page 51 and 52: 3.3.2. Ekspansi berkasDalam aplikas
Page 53 and 54: sehingga persamaan gelombangnya men
Page 55 and 56: Persamaan gelombang ini memenuhi pe
Page 57 and 58: BAB 4PANDU GELOMBANG PLANARInstrume
Page 59: Gambar 4.3. Pandu gelombang planar
Page 63 and 64: 4.1.4. Jumlah ModusJumlah modus did
Page 65 and 66: diilustrasikan dalam Gb. 4.5. Semua
Page 67 and 68: Sudut-sudut θ m terletak antara 0
Page 69 and 70: 4.2.3. Distribusi MedanAmplitudo ko
Page 71 and 72: 4.2.4. Kecepatan GroupKecepatan gro
Page 73 and 74: Konstanta perambatan β = kz dapat
Page 75 and 76: stripembedded striprib/ridgeStrip l
Page 77 and 78: Cahaya dapat dikopling kedalam pand
Page 79 and 80: untuk membuat kopler dan saklar opt
Page 81 and 82: Gambar 4.19. Pertukaran daya secara
Page 83 and 84: Gambar 4.22. Kebergantungan dari ra
Page 85 and 86: dengan k 1 = n 1 k 0 dan k 2 = n 2
Page 87 and 88: dispersion (dispersi modus), yaitu
Page 89 and 90: Berkas-berkas yang terpelintir (ske
Page 91 and 92: terpandu didalam core dan di dekat
Page 93 and 94: u()ru( r)J0( kr)TJ3( kr)T( )K 0 γr
Page 95 and 96: 5.2. Graded-index FiberGraded-index
Page 97 and 98: pendekatan dengan metoda WKB (Wentz
Page 99 and 100: sehingga diperoleh (PR sebagai lati
Page 101 and 102: 5.3.1.2. AbsorpsiKoefisien absorpsi
Page 103 and 104: 5.3.2.1. Modal DispersionModal disp
Page 105 and 106: gelombang terjadi pada fiber modus
Page 107 and 108: dan n 2 bergantung pada ω, dapat d
Page 109 and 110: terpendek merupakan dispersi modus
Page 111 and 112:
5.3.4. SolitonJika pulsa cahaya mer
Page 113 and 114:
Gambar 5.18. Penjalaran pulsa Gauss
Page 115 and 116:
Suatu piranti switching dicirikan o
Page 117 and 118:
Contoh lain dari penggunaan sistem
Page 119 and 120:
Prinsip kerja dari switching akusto
Page 121 and 122:
Gambar 6.9. Contoh suatu switching
Page 123 and 124:
didalam fiber tidak terjadi kelamba
Page 125 and 126:
Dalam all-optical switching, ada be
Page 127 and 128:
6.8. Divais Bistable OpticsDalam si
Page 129 and 130:
2. Penguat Optik (Optical Amplifier
Page 131 and 132:
erkaitan dengan tidak adanya moda f
Page 133 and 134:
∇ • { ε()( E r,t)} = 0r r r∇
Page 135 and 136:
7.2.1. PBG pada Kristal Fotonik 1DD
Page 137 and 138:
Ilustrasi persamaan (7.22) diperlih
Page 139 and 140:
112⎧ ∂ ∂ ∂ ∂ ⎫ r 1 ∂
Page 141 and 142:
Karena strukturnya uniform dalam ar
Page 143 and 144:
= 12 dan r a /a = 0,475, ditunjukka
Page 145 and 146:
Gambar 7.10. Struktur pita kristal
Page 147 and 148:
Dalam struktur diatas, karena perbe
Page 149 and 150:
(a)(b)Gambar 7.16. Pengaruh penyisi
Page 151 and 152:
7.18(a)] dan laser 2D dibentuk deng
Page 153 and 154:
7.4.4. All-Optical DiodeSuatu all-o
Page 155:
REFERENSI1. O. Svelto,”Principle
show all

Diktat kuliah.pdf - Fisika Universitas Padjadjaran

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?