Diktat kuliah.pdf - Fisika Universitas Padjadjaran

More documents

Recommendations

Info

dP = BcosθdSdΩ(1.13)Faktor cos θ secara fisis merupakan proyeksi dS para bidang ortogonal terhadaparah OO’. B adalah brightness sumber pada titik O dalam arah OO’. Besaran inibergantung pada koordinat θ. Bila B merupakan suatu konstanta, maka sumbercahaya dikatakan isotropik (sumber Lambertian).Berkas laser dengan daya P mempunyai diameter berkas D dan divergensi θ(biasanya θ
dengan D L adalah diameter lensa dan f adalah panjang fokus lensa. Pemfokusanberkas cahaya laser dengan lensa diperlihatkan pada Gb. 1.9.Gambar 1.9. Pemfokusan berkas cahaya laser oleh lensa dengan numericalapertur NA menghasilkan intensitas yang tinggi.Suatu berkas laser bahkan dengan daya yang sedang (mW) mempunyaibrightness beberapa orde yang lebih tinggi dibandingkan dengan sumber cahayakonvensional. Hal ini diakibatkan oleh sifat keterarahan yang tinggi.1.5. Tipe-tipe Cahaya LaserCahaya laser dalam dibedakan berdasarkan bentuk fisik bahan aktif, panjanggelombang dan durasi berkas yang dipancarkan. Berdasarkan bentuk fisik bahan aktif,laser dibedalan menjadi laser zat padat, zat cair dan gas. Sedangkan berdasarkanpanjang gelombang yang dipancarkan maka terdapat beberapa jenis laser, seperti laserUV (ultra-violet), visible, dan infra merah. Berdasarkan surasi berkas cahaya, laserdibedakan menjadi laser kontinu (continous wave laser) dan pulsa (pulsed laser).Disamping itu, ada bentuk khusus dari jenis laser, yaitu laser elektron bebas (freeelectronLASER) dimana bahan aktifnya terdiri dari elektron-elektron bebas denganbergerak melewati susunan medan magnet yang periodik.11
Page 3 and 4: DAFTAR ISIHalamanKATA PENGANTAR ...
Page 5 and 6: DAFTAR TABELHalamanTabel 2.1. Konfi
Page 8 and 9: Gambar 4.13. Modus dari pandu gelom
Page 10 and 11: Gambar 6.2. Proses switching sinyal
Page 12 and 13: Gambar 7.16.Gambar 7.17.Gambar 7.18
Page 14 and 15: ♦ Emisi radiatif (memancarkan fot
Page 16 and 17: Gambar 1.2. Fluks cahaya input data
Page 18 and 19: Agar dapat diproduksi inversi popul
Page 20 and 21: Gambar 1.5. Contoh gelombang EM den
Page 24 and 25: BAB 2JENIS-JENIS CAHAYA LASERCahaya
Page 26 and 27: 2.1.2. Laser NeodymiumTipe laser in
Page 28 and 29: 2.1.4. Laser Titaniun SafirLaser ti
Page 30 and 31: Organik dyes umumnya memiliki pita
Page 32 and 33: τφ =(2.2)τ spmenjadi berharga me
Page 34 and 35: eberapa elektron di tingkatan energ
Page 36 and 37: d. Laser InGaP/InGaAlP mengemisi ra
Page 38 and 39: tingkatan-tingkatan 2 D 3/2 dan 2 D
Page 41 and 42: Disamping itu ada beberapa jenis la
Page 43 and 44: 3.1. Gelombang ParaksialSuatu gelom
Page 45 and 46: 3.2.1. Sifat-sifat Berkas Gauss3.2.
Page 47 and 48: Pada z = 0, W(z) bernilai maksimum
Page 49 and 50: 3.3. Transmisi melalui suatu lensa
Page 51 and 52: 3.3.2. Ekspansi berkasDalam aplikas
Page 53 and 54: sehingga persamaan gelombangnya men
Page 55 and 56: Persamaan gelombang ini memenuhi pe
Page 57 and 58: BAB 4PANDU GELOMBANG PLANARInstrume
Page 59 and 60: Gambar 4.3. Pandu gelombang planar
Page 61 and 62: Gambar 4.5. Sudut-sudut θ m dan ko
Page 63 and 64: 4.1.4. Jumlah ModusJumlah modus did
Page 65 and 66: diilustrasikan dalam Gb. 4.5. Semua
Page 67 and 68: Sudut-sudut θ m terletak antara 0
Page 69 and 70: 4.2.3. Distribusi MedanAmplitudo ko
Page 71 and 72: 4.2.4. Kecepatan GroupKecepatan gro
Page 73 and 74:
Konstanta perambatan β = kz dapat
Page 75 and 76:
stripembedded striprib/ridgeStrip l
Page 77 and 78:
Cahaya dapat dikopling kedalam pand
Page 79 and 80:
untuk membuat kopler dan saklar opt
Page 81 and 82:
Gambar 4.19. Pertukaran daya secara
Page 83 and 84:
Gambar 4.22. Kebergantungan dari ra
Page 85 and 86:
dengan k 1 = n 1 k 0 dan k 2 = n 2
Page 87 and 88:
dispersion (dispersi modus), yaitu
Page 89 and 90:
Berkas-berkas yang terpelintir (ske
Page 91 and 92:
terpandu didalam core dan di dekat
Page 93 and 94:
u()ru( r)J0( kr)TJ3( kr)T( )K 0 γr
Page 95 and 96:
5.2. Graded-index FiberGraded-index
Page 97 and 98:
pendekatan dengan metoda WKB (Wentz
Page 99 and 100:
sehingga diperoleh (PR sebagai lati
Page 101 and 102:
5.3.1.2. AbsorpsiKoefisien absorpsi
Page 103 and 104:
5.3.2.1. Modal DispersionModal disp
Page 105 and 106:
gelombang terjadi pada fiber modus
Page 107 and 108:
dan n 2 bergantung pada ω, dapat d
Page 109 and 110:
terpendek merupakan dispersi modus
Page 111 and 112:
5.3.4. SolitonJika pulsa cahaya mer
Page 113 and 114:
Gambar 5.18. Penjalaran pulsa Gauss
Page 115 and 116:
Suatu piranti switching dicirikan o
Page 117 and 118:
Contoh lain dari penggunaan sistem
Page 119 and 120:
Prinsip kerja dari switching akusto
Page 121 and 122:
Gambar 6.9. Contoh suatu switching
Page 123 and 124:
didalam fiber tidak terjadi kelamba
Page 125 and 126:
Dalam all-optical switching, ada be
Page 127 and 128:
6.8. Divais Bistable OpticsDalam si
Page 129 and 130:
2. Penguat Optik (Optical Amplifier
Page 131 and 132:
erkaitan dengan tidak adanya moda f
Page 133 and 134:
∇ • { ε()( E r,t)} = 0r r r∇
Page 135 and 136:
7.2.1. PBG pada Kristal Fotonik 1DD
Page 137 and 138:
Ilustrasi persamaan (7.22) diperlih
Page 139 and 140:
112⎧ ∂ ∂ ∂ ∂ ⎫ r 1 ∂
Page 141 and 142:
Karena strukturnya uniform dalam ar
Page 143 and 144:
= 12 dan r a /a = 0,475, ditunjukka
Page 145 and 146:
Gambar 7.10. Struktur pita kristal
Page 147 and 148:
Dalam struktur diatas, karena perbe
Page 149 and 150:
(a)(b)Gambar 7.16. Pengaruh penyisi
Page 151 and 152:
7.18(a)] dan laser 2D dibentuk deng
Page 153 and 154:
7.4.4. All-Optical DiodeSuatu all-o
Page 155:
REFERENSI1. O. Svelto,”Principle
show all

Diktat kuliah.pdf - Fisika Universitas Padjadjaran

You also want an ePaper? Increase the reach of your titles

Delete template?

Save as template?