СбоÑник Ð·Ð°Ð´Ð°Ñ Ð¿Ð¾ обÑÐµÐ¼Ñ ÐºÑÑÑÑ - ÐомоÑÑ ÑÑÑденÑам
СбоÑник Ð·Ð°Ð´Ð°Ñ Ð¿Ð¾ обÑÐµÐ¼Ñ ÐºÑÑÑÑ - ÐомоÑÑ ÑÑÑденÑам
СбоÑник Ð·Ð°Ð´Ð°Ñ Ð¿Ð¾ обÑÐµÐ¼Ñ ÐºÑÑÑÑ - ÐомоÑÑ ÑÑÑденÑам
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
где F – результирующая сила, действующая на движущийся заряд Q ,<br />
если на него действует электрическое поле напряженностью E и магнитное<br />
поле индукцией B .<br />
● Холловская поперечная разность потенциалов<br />
IB<br />
R ,<br />
d<br />
где B – магнитная индукция; I – сила тока; d – толщина пластинки;<br />
R 1 ne - постоянная Холла (n – концентрация электронов).<br />
● Закон полного тока для стационарного магнитного поля в вакууме<br />
(теорема о циркуляции вектора B ):<br />
L<br />
B, dl B dl I ,<br />
L<br />
l<br />
где<br />
0<br />
– магнитная постоянная; d l – вектор элементарной длины контура,<br />
направленный вдоль обхода контура; B l<br />
Bcos<br />
– проекция вектора<br />
B в направлении касательной контура L произвольной формы (с учетом<br />
выбранного направления обхода); – угол между векторами B и d l ;<br />
n<br />
I k<br />
k 1<br />
n<br />
0<br />
k 1<br />
– алгебраическая сумма токов, охватываемых контуром.<br />
● Магнитная индукция поля внутри соленоида (в вакууме), имеющего N<br />
витков,<br />
B<br />
0<br />
NI / l ,<br />
где l – длина соленоида.<br />
k<br />
● Магнитная индукция поля внутри тороида (в вакууме)<br />
B<br />
0<br />
NI / 2 r ,<br />
где r – радиус средней линии тороида.<br />
● Поток вектора магнитной индукции (магнитный поток) через площадку<br />
dS<br />
dФB В,dS BndS,<br />
где d S dSn<br />
– вектор, модуль которого равен dS, а направление совпадает<br />
с нормалью n к площадке; B<br />
n<br />
– проекция вектора B на направление<br />
нормали к площадке.<br />
31