Kaluza-Klein Reduktion einer massiven D=6 ... - Desy
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Die Wirkung S B ′ der Vektorfelder ist gegeben durch:<br />
S B ′ ≡ S V + S B1 + S ′ A I 1<br />
= − 1 ∫<br />
e φ e −ϕ ( f2 I +<br />
2<br />
ÃI α<br />
α V ) 2 ∧ ∗( f2 J + ÃJ β<br />
β V ) 2 (M −1 ) IJ<br />
− 1 ∫<br />
e −2φ (H 2α −<br />
2<br />
ˆB αγ V γ 2 ) ∧ ∗ (H 2β − ˆB βδ V δ 2 ) M αβ<br />
− 1 ∫<br />
e −ϕ V α 2 ∧ ∗ V β 2 M αβ .<br />
16<br />
(4.3.3)<br />
Die Wirkung S ′ C<br />
der Skalarfelder ist gegeben durch:<br />
S C ′ ≡ S θ + S ϕ + S M + S Bαβ + S ′ A + I S′ α pot<br />
= 1 ∫ (<br />
− 2 e φ e ϕ<br />
4<br />
(dÃI α + 2m I B 1α ) ∧ ∗ (dÃJ β + 2m J B 1β ) M αβ (M −1 ) IJ<br />
∫<br />
− 2<br />
+ 1 8 T r(dM−1 ∧ ∗ dM) − dϕ ∧ ∗ dϕ + 1 4 T r(dM −1 ∧ ∗ dM)<br />
− e −2φ e 2ϕ d ˆB αγ ∧ ∗ d ˆB βδ M αβ M γδ )<br />
e φ e 3ϕ M αβ M γδ ˆBαγ<br />
∗ ˆBβδ m I (M −1 ) IJ m J .<br />
Die Wirkung S D ′ des topologischen Sektors ist gegeben durch:<br />
(4.3.4)<br />
S ′ D<br />
≡ S top<br />
′<br />
∫ (<br />
= − ˆB 2 ′ ∧ dÃI α ∧ dÃJ β ε αβ − 2 ˆB 1α ′ ′I<br />
∧ ˜F 2 ∧ dÃJ β ε αβ<br />
+ 1 ) ∫ (<br />
2 (εαβ ′I ′J<br />
ˆBαβ ) ˜F 2 ∧ ˜F 2 L IJ + − 4 ˆB 2 ′ ∧ ˆB 1α ′ ∧ dÃI β ε αβ<br />
)<br />
− 2 ε αβ ˆB′ 1α ∧ ˆB 1β ′ ′I<br />
∧ ˜F 2 + 2 (ε αβ ˆBαβ ) ˆB 2 ′ ′I<br />
∧ ˜F 2 L IJ m J<br />
∫<br />
+<br />
(2 ε αβ ˆBαβ ) ˆB 2 ′ ∧ ˆB 2 ′ )<br />
− 4 ˆB 2 ′ ∧ ˆB 1α ′ ∧ ˆB 1β ′ ε αβ m I L IJ m J .<br />
(4.3.5)<br />
Die Signatur der Metrik g µν ist durch (− + ++), das Volumenelement durch<br />
∗ 1 = √ −g d 4 x gegeben und für p-Formen (p ≤ 4) verwenden wir die Konvention:<br />
mit dem Hodge-Dualen definiert durch:<br />
F p = 1 p! F µ 1...µ p<br />
dx µ1 ∧ ... ∧ dx µp , (4.3.6)<br />
∗ F p = 1 √ g<br />
1<br />
p!(4 − p) F µ 1...µ p<br />
ɛ µ1...µp µ p+1...µ 4<br />
dx µp+1 ∧ ... ∧ dx µ4 . (4.3.7)<br />
Das Krümmungsskalar in vier Dimensionen wird mit R(x) bezeichnet und durch<br />
Kontraktion der Inversen g µν der Metrik mit dem Ricci-Tensor R µν gebildet:<br />
R(x) = g µν R µν . (4.3.8)<br />
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