Elektrische Maschinen Teil: 1 u. 2
Elektrische Maschinen Teil: 1 u. 2
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Prof. Dr.-Ing. E. Nolle 1-2 <strong>Elektrische</strong> <strong>Maschinen</strong><br />
Beim üblichen Aufbau von elektrischen <strong>Maschinen</strong> nach Bild 1.2 stehen Leiter-, Feld- und<br />
Bewegungsrichtung näherungsweise senkrecht aufeinander und oftmals ist auch das Feld im aktiven<br />
Bereich etwa homogen, so dass sich dann einfache skalare Formeln für diese Grundgesetze ergeben.<br />
E i<br />
v<br />
Bild 1.2<br />
)<br />
Typische Leiteranordnung bei elektrischen <strong>Maschinen</strong><br />
In diesem Fall gilt für den mit einheitlicher Geschwindigkeit v bewegten, geraden Leiter der Länge l im<br />
homogenen Magnetfeld der Flussdichte B<br />
u i<br />
= l ⋅(<br />
v × B)<br />
= l v B .<br />
In analoger Form vereinfacht sich auch das Durchflutungsgesetz für abschnittsweise homogene<br />
Magnetkreise der magnetischen Feldstärke Hn und Länge ln , die von Strömen Im bzw. Spulen der<br />
Windungszahl N mit dem Strom I erregt werden, zu<br />
Θ =<br />
∑<br />
m<br />
→ →<br />
Im = N ⋅ I = ∫ H ⋅ ds = ∑<br />
C<br />
n<br />
H<br />
l<br />
n n<br />
Weiterhin lässt sich aus der Lorentzkraft direkt die Kraft auf Strom durchflossene Leiter im äußeren<br />
Magnetfeld B r ableiten, wobei das Wegelement dl r in Stromrichtung positiv gezählt wird und C<br />
allgemein die Leiterkontur angibt.<br />
Geht man wieder von der üblichen <strong>Maschinen</strong>geometrie gemäß Bild 1.3 aus, vereinfacht sich auch<br />
dieser Ausdruck auf die einfache skalare Form<br />
r<br />
F = I ⋅∫<br />
dl × B = I ⋅(<br />
l × B)<br />
mit F = F = I l B .<br />
I<br />
B<br />
B<br />
C<br />
N<br />
S<br />
N<br />
S<br />
b)<br />
Bild 1.3 Kraft auf Strom durchflossene Leiter im Magnetfeld<br />
l<br />
l<br />
F<br />
.