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FLUJO HOMOGENEO
y 0.64 (Gutmark y Ho, 1983; Ho y Huerre, 1984). Esta variación se puede deber a
diferencias en las técnicas de procesado de los datos (Petersen, 1978), o a algún tipo
de perturbaciones acústicas o ruido residual presente en cada instalación, de
frecuencia cercana al intervalo de inestabilidad de la configuración que pueden
producir un efecto de resonancia.
Analizando estos datos se puede deducir que en la configuración en estudio, la
frecuencia encontrada en los espectros corresponde a una inestabilidad del modo
preferente, que se mantiene constante en toda la zona estudiada, es decir hasta una
altura de ¿ID = 35. Este hallazgo ayala la idea de descartar el modo de capa de
cortadura, ya que en éste último caso, las frecuencias del pico principal disminuyen
en la dirección del movimiento por interacciones y apareamientos entre estructuras
turbillonarias sucesivas (Roshko, 1976; Yule, 1978>.
4,2.3 Flujo perturbado
El estudio del comportamiento del flujo perturbado y su posible aplicación para
aumentar la mezcla entre ambas corrientes, se ha basado en la obtención de imágenes
del flujo excitado, utilizando la técnica de visualización ya comentada ampliamente
en el Capítulo 2.
En primer lugar, y para que sirva de referencia, se muestra en la figura (4.47)
la imagen correspondiente al flujo natural, es decir, sin excitación exterior. Tanto en
esta primera figura como en el resto de las imágenes, el movimiento del flujo se
presenta en su posición real dentro del túnel aerodinámico, es decir, en la parte
inferior de las imágenes se encuentra la tobera de salida del chorro primario. Aunque
las medidas cuantitativas con anemometría Láser-Doppler se han limitado a la zona
comprendida entre el plano de salida de la tobera y una distancia de 3.5 D en el
sentido de la corriente, en la visualización todas las imágenes nos muestran el flujo
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