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RESUMEN Y CONCLUSIONES
11) El flujo homogéneo perturbado se caracteriza fundamentalmente por la existencia
de estructuras en forma de anillo con vorticidad positiva, que se crean desde el
mismo plano de salida, se desarrollan y son arrastradas por el flujo en su
movimiento. Se comprueba que al excitar el flujo a la frecuencia propia de los
torbellinos dominantes y mediante el paso del rayo láser por el modulador optoacústico,
las estructuras quedan “congeladas” y su estudio se símplifica
considerablemente. Los torbellinos que se forman se encuentran equiespaciados, lo
que significa que se han generado estructuras coherentes a la frecuencia dominante
de la configuración. (4.2.3).
12) A partir de un valor de perturbación del 14% aproximadamente, los torbellinos se
alargan, e incluso se vislumbra la aparición de anillos de torbellinos
contrarrotatorios con los anteriores, aunque en menor medida que los encontrados
en configuraciones análogas, por ser la velocidad del flujo secundario muy
pequeña. (4.2.3).
13) Se comprueba que al aumentar la intensidad de la señal excitadora, y por tanto, el
nivel de perturbación introducido en el flujo, el mezclado entre las corrientes se
acelera de forma significativa, debido a la mayor intensidad de las estructuras, que
se materializa en unas mayores concentraciones y más rápidas de vorticidad,
(4.2.3).
14) Al excitar el flujo a una frecuencia completamente distinta, 5 Hz, se observa una
gran diferencia en la topología del flujo con respecto a la excitación
correspondiente al modo preferente, ya que no aparecen estructuras definidas,
(4.2.3).
15) Para analizar los efectos producidos por la diferencia de densidad entre los flujos
de los dos chorros coaxiales, se ha realizado un estudio de la variación de la
velocidad en el eje, en seis casos de flotabilidad seleccionados, (Ri — 0.2, 0.5, 0.7,
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