processamento di dati lidar per l'analisi dell'evoluzione ... - CO.RI.STA

ivelata al tempo t, e che ha origine dalla quota z = ct e da tutta la
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sezione di atmosfera intercettata dal fascio a quota z.
Per poter semplificare l’espressione (2.14) è utile fare le seguenti
assunzioni:
• la radiazione osservata, nel caso di diffusione, abbia una larghezza
di banda molto piccola, paragonabile a quella laser;
• l’atmosfera sia omogenea nella zona di sovrapposizione tra il
fascio laser e il campo di vista del telescopio (β e T costanti
rispetto a r);
• l’intensità del laser sia omogenea nell’area interessata
(I (z, r)=I (z) su un’area A (z));
• il fattore di sovrapposizione χ valga 1 dove c’è sovrapposizione
fra campo di vista del telescopio e fascio laser e zero altrove.
In base a tali ipotesi, la potenza ottica ricevuta può essere espressa nella
seguente forma:
A
P( λ,
λ , z)
= ∆z
0 ξ ( λ)
β ( λ,
λ , z)
T ( λ,
z)
I(
z)
A(
z ) ( 2.15 )
L
2
L
z
Se si ipotizza, inoltre, che l’impulso laser sia rettangolare e di durata τ L ,
allora l’irradianza può essere scritta nel seguente modo:
dove:
• E L rappresenta l’energia dell’impulso laser
ELT
( λ
L,
z)
I(
z)
= ( 2.16 )
τ A(
z)
L
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