processamento di dati lidar per l'analisi dell'evoluzione ... - CO.RI.STA

d
dz
2
⎡ P(
z)
z
ln⎢
⎣ N ( z)
R
( 2.37 )
Ricordando la relazione empirica (2.33), si ricava la seguente
espressione per α aer (λ L ):
α
aer
⎤
⎥
⎦
( λ ) =
L
= −
d
dz
⎡ N
R
( z)
⎢ln
2
⎣ P(
z)
z
⎤
⎥
⎦
− α
mol
( λ , z)
− α
L
⎛ λ ⎞
L
1 +
⎜
⎟
⎝ λR
⎠
k
mol
( λ , z)
R
( 2.38 )
Il valore di k può essere posto pari ad 1 nel caso di aerosol e gocce
sferiche di acqua con dimensioni comparabili alla lunghezza d’onda del
fascio laser, mentre va posto pari a 0 per le particelle di dimensioni
maggiori, come nel caso dei cristalli di ghiaccio.
Il vantaggio di questo metodo risiede nel fatto di avere un’espressione
per α aer (λ L ) indipendente dal coefficiente di retrodiffusione , pertanto
non sono richieste ipotesi a priori, resta, tuttavia, la dipendenza dalla
geometria dell’apparato e quindi il coefficiente di estinzione aerosolico è
legato alla conoscenza del fattore che tiene conto della sovrapposizione
fra il campo di vista del telescopio e il fascio laser.
Tale metodo, infine, è utilizzabile per misure del segnale Raman,
rivelabile, in genere, solo in ore notturne.
[ α ( λ , z)
+ α ( λ , z)
] − [ α ( λ , z)
+ α ( λ , z)
]
aer
L
aer
R
mol
L
mol
R
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