Jegyzet kezdemény (BMEGEÁTMO10 ... - BME Áramlástan Tanszék

c○Copyright 2010 - Lohász Máté Márton, Régert Tamás
12. FEJEZET. A RANS MODELLEZÉS 78
amely a korábban tanultak alapján elkezd lecsengeni. Ahogy a konfúzorba ér a folyadék
onnantól folyamatosan az áramvonal mentén állandó deformáció állapotba
kerül. A konfúzort elhagyva a deformáció ismét nullára csökken. Ebben a szélcsatornában
mért anizotrópia tenzor eloszlás látható a 12.2 ábrán. Megfigyelhető,
12.2. ábra. Hossz mentén lépcsősen változó deformációt létrehozó szélcsatornában az
anizotrópia alakulása
hogy a turbulencia a konfúzorban a hossz mentén fokozatosan anizotroppá válik,
majd a konfúzort elhagyva fokozatosan ismét visszatér az izotrop állapot felé.
Klasszikusan ez az a jelenség amit lokális modellünk nem tud előrejelezni, mivel
a modell szerint a turbulencia anizotrópiája minden egyes pontban megegyezik
a deformáció anizotrópiájával, azaz az összefüggés lokális. A mérésekből látjuk,
Vázlat verzió
hogy a valóságban az anizotrópia lassan követi a deformáció tenzort.
Ennek a hibának az oka a kinetikus gázelmélettel való összevetés alapján látszik:
Molekuláris szinten a deformáció időléptéke sokkal nagyobb mint a feszültségek
kialakulása, azaz jól használható egy lokális modell. A turbulenciában ezzel
szemben a turbulens időlétékek, akár még nagyobbak is lehetnek a deformáció
időléptékénél. Korábbiakban láttuk, hogy tipikusan:
Saját használatra
k
ε
1
S
≈ 3 (12.5)