Volltext - Universität Hamburg
Volltext - Universität Hamburg
Volltext - Universität Hamburg
Sie wollen auch ein ePaper? Erhöhen Sie die Reichweite Ihrer Titel.
YUMPU macht aus Druck-PDFs automatisch weboptimierte ePaper, die Google liebt.
8.3. Messmethoden<br />
Strahlradius (mm)<br />
4<br />
2<br />
0<br />
Teleskop<br />
IR<br />
UV<br />
M 1 f 1 = f 2 =<br />
0.2 m −50 mm FHG M 2 M 3 f 3 =<br />
0.5 m<br />
0 1000 2000<br />
Distanz (mm)<br />
M 4<br />
Abbildung 8.10.: Darstellung des optischen Wegs zwischen Laser und Kristall. Die Spiegel M 1−4 und die<br />
Linsen f 1−3 leiten den Strahl auf den Kristall. Die Linse f 3 fokussiert den Strahl auf<br />
den Kristall. Die Linsen f 1,2 bilden ein Teleskop, um den Strahlradius für den FHG<br />
zu verringern. In dieser Darstellung hat die fokussierende Linse f 3 die gleiche fokale<br />
Länge für infrarotes und ultraviolettes Licht. Das führt zu unterschiedlich großen Foki.<br />
Eingangspulse beträgt nach zweimaligem Durchlaufen der vier Kristalle 10 5 . Das M 2 beträgt<br />
etwa 2. Diese Aussagen beruhen auf Angaben des Herstellers.<br />
Generierung der vierten Harmonischen (FHG)<br />
Die Konversion der Wellenlänge von 884 nm auf 221 nm erfolgt nach der Verstärkung mit einem<br />
Frequenzvervierfacher (UVISIR) mit einer Konversionseffizienz von etwa 15 % (Herstellerangabe).<br />
Die Konversion basiert auf einem nicht-linearen Kristall (Beta-Bariumborat) durch den das<br />
Licht geleitet wird (Sutherland et al., 2003). Der Puls hat, nachdem der Puls frequenzvervierfacht<br />
wurde, eine leichte transversale Elliptizität. Die Länge der Lichtpulse bleibt erhalten.<br />
8.2.5. Propagation des Laserlichts zum Bragg-Kristall<br />
Laser und FHG sind separat auf einem optischen Tisch direkt neben der Steinplatte aufgebaut.<br />
Auf dem optischen Tisch wird die Strahlgröße (Durchmesser) des Laserpulses über ein Teleskop<br />
von 10 mm auf 2 mm reduziert, um den Laserstrahl in den FHG einzukoppeln. Der Puls aus<br />
dem FHG wird weiter über drei Spiegel zum Kristall geleitet. In Abb. 8.10 ist die Propagation<br />
des Lichts vom Laser zum Kristall dargestellt.<br />
8.3. Messmethoden<br />
In diesem Abschnitt sollen die Messungen erläutert werden, die mit dem beschriebenen Experiment<br />
möglich sind. Außerdem wird untersucht, wie die Temperaturabhängigkeit der reflektierten<br />
Wellenlänge die messbare Intensität des Lichts beeinflusst. Dazu werden die DuMond-<br />
Diagramme der möglichen Kristalle diskutiert. In Abb. 8.11 sind Proben- und Analysatorkristall<br />
für einen Bragg-Winkel von θ B = 89 ° dargestellt. Als letztes wird eine Messung vorgestellt, die<br />
107