(7ed., Springer, 2001)(ISBN 3540205098)(de)(O)(512s).

222 4. Elektrodynamik
muss, um die Einheitsladung q = 1 zwischen zwei Punkten zu verschieben. Deswegen
ist die Arbeit
W 21 (q = 1) = −
∫ 2
E · dr , (4.58)
1
(−C)
die benötigt wird, um q = 1 gegen das Feld von P 1 nach P 2 zu verschieben, als
Spannung zwischen diesen Punkten zu verstehen. Sie macht sich z.B. durch einen
Funkenüberschlag real bemerkbar:
U ind = W 21 (q = 1) = +
∫ 2
1
(C)
∮
E · dr =
C
E · dr .
Im letzten Schritt haben wir noch benutzt, dass die Punkte P 1 , P 2 sehr eng benachbart
sind. – Man beachte, dass in der Elektrostatik das Integral rechts stets Null ist. Das
induzierte elektrische Feld ist dagegen nicht mehr wirbelfrei.
Die in C induzierte Spannung ist so lange ungleich Null, wie sich der Fluss Φ durch
die Leiterschleife ändert,
U ind = − ˙Φ , (4.59)
wobei das Minuszeichen ein Ausdruck der lenzschen Regel ist:
Das induzierte elektrische Feld ist so gerichtet, dass die Ursache seiner Entstehung
abgeschwächt wird.
Beispiel
dB
df
B ind
C,I ind
Abb. 4.6. Feldverlauf der magnetischen Induktion eines in
einem geschlossenen Leiter induzierten Stromes zur
Erläuterung der lenzschen Regel
Die Änderung der magnetischen Induktion B sei so, dass
dB ↓↑ df ⇐⇒ dΦ < 0.