(7ed., Springer, 2001)(ISBN 3540205098)(de)(O)(512s).

296 4. Elektrodynamik
2n1
n1
+ n2
+ 1
+ 1
2n1
( E 02 / E01) ⊥
( E / E
n1
+ n
n2
−n1
2
n
n1
−n
0 1 + n2
0
2 ( E 01 r / E 01)
⊥ π/2
ϑ1
ϑ B
n1
+ n2
( E r / E01
−1
−1
02 01)
||
01 ) ||
π/2
ϑ1
Abb. 4.50. Abhängigkeit des Amplitudenverhältnis des gebrochenen (reflektierten) zum
einfallenden elektrischen Feldvektors vom Einfallswinkel ϑ 1 bei zur Einfallsebene senkrechter bzw.
paralleler linearer Polarisierung
( )
E01r |E 01 ‖ ≥ 0, solange ϑ 1 + ϑ 2 < π|2. Nach dem Bild auf Seite 273, in dem die
Richtungen von E 1 und E 1r antiparallel gewählt wurden, bedeutet das auch für
die parallele, reflektierte Welle einen Phasensprung um π.
Insgesamt macht also für ϑ 1 + ϑ 2 ≤ π|2 die reflektierte Welle einen Sprung
um π. Dies ist bei Interferenzphänomenen von Bedeutung, bei denen es auf den
optischen Wegunterschied zweier Wellen ankommt.
3. Es gibt einen ausgezeichneten Einfallswinkel,
bei dem
ϑ 1 = ϑ B (Brewster-Winkel) ,
(
E01r
E 01
)‖
= 0.
Nach (4.273) ist das genau dann der Fall, wenn
!
n 2 cos ϑ 1 = n 1 cos ϑ 2
wird, d.h.
n 2 cos ϑ B = n 1
√
1− n2 1
n 2 sin 2 ϑ B .
2
Dies bedeutet:
tan ϑ B = n 2
n 1
. (4.278)
Die reflektierte Welle ist dann vollständig linear polarisiert.