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C'est l'équation de propagation de E(r,t), laquelle décrit la forme ondulatoire
dynamique de ce champ associé à une OEM plane et uniforme en propagation
selon une direction arbitraire dans un milieu simple et non absorbant.
2.1.2 Caractéristiques d'une onde électromagnétique
À partir de l'éq. (2.05), on voit qu'une OEM possède toutes les
caractéristiques suivantes: (i) vectorielle, à cause de la direction d'oscillation de
E(r,t) spécifiée par Eo+ et Eo., (lesquelles ne dépendent ni de r, ni de t), (ii)
harmonique, à cause de la forme sinusoïdale du mouvement d'oscillation de E(r,t)
au cours du temps, (iii) progressive, à cause du mouvement de propagation dans
les directions positive (+) et négative (-) de k, (iv) plane, c'est-à-dire pour laquelle
on peut définir une famille de plans tous perpendiculaires à k, (v) transversale,
puisque la direction d'oscillation spécifiée par Eo+ et Eoo est en tout point
perpendiculaire à la direction de propagation, celle-là spécifiée par k, et (vi) (quasi-
) monochromatique, c'est-à-dire formée d'un spectre de largeur (quasiment) nulle
ne comportant qu'une seule fréquence (v) discrète. En résumé, une OEM
harmonique, progressive. plane, transversale et monochromatique sera une onde
avec E(r,t) sinusoïdal, ayant la même direction, la même amplitude, la même
phase et la même fréquence sur une infinité de plans perpendiculaires à la
direction de propagation (Figure 2.1). Pratiquement, toutefois, de telles ondes ne
peuvent vraiment exister à cause des dimensions finies des sources lumineuses.
Malgré tout, en étant suffisamment éloignés de la source, les fronts d'onde
(surfaces de phase constante) sphériques des OEMs émises seront perçus
localement comme étant planaires, et on pourra alors modéliser le faisceau
lumineux par une OEM plane et uniforme.
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