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Plus généralement, à partir de l'éq. (2.57) (ou par la substitution de l'éq. (2.58)
dans l'éq. (2.52)), on écrit la matrice de Jones d'un P(A) linéaire idéal avec les
axes Ot et Oe tournés de Bp(A) telle que (Jerrard et Burch, 1975)58
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(2.59) •
2.2.4.1.3 Matrice de Jones d'une composante optique polarisante idéale
biréfringente: retardateur linéaire
Pour une COP idéale constituée d'un milieu anisotrope uniaxe exclusivement
biréfringent (ftR = e,io R car OR =1= 0 (Oe =1= 0 0 ) et rR = 1 (re = ro = 0)) (appelée R linéaire),
on écrit à partir de l'éq. (2.56) la matrice de Jones telle que (Jerrard et Burch,
1975)
ë R représente la constante d'absorption et de phase du R linéaire idéal.
(2.60)
Une cap idéale constituée d'un tel milieu, avec l'axe optique biréfringent parallèle
aux surfaces d'entrée et de sortie, agit effectivement en tant que R linéaire idéal
puisque les composantes mutuellement orthogonales de Ei associé à l'OEM
incidente, projetées parallèlement et perpendiculairement à cet axe, sont plus ou
moins retardées suivant des phases différentes. Dans la situation particulière où
I1n < 0, on qualifie l'axe optique (axe extraordinaire) et l'axe perpendiculaire (axe
ordinaire) à ce dernier, respectivement, d'axes lent (axe On et rapide (axe Or).
L'origine de cette terminologie vient du fait qu'une OEM polarisée linéaire se
58 Comme on l'a vu précédemment (voir Section 2.2.3.2.1), l'effet de l'éq. (2.59) sera de replacer les
axes du polariseur (axes Oe et Of) en coïncidence avec les axes, parallèle et perpendiculaire, du
plan d'incidence (axes Op et Os).