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On reviendra plus loin (voir Section 2.1.3.2.1) sur la provenance de ces OEMs<br />
orthogonales.<br />
2.1.3.2 État de polarisation<br />
2.1.3.2.1 États de polarisation linéaire, circulaire et elliptique<br />
En plus d'être dotée des deux propriétés entrevues précédemment, une OEM<br />
peut aussi être polarisée, laquelle propriété dépendra de la variation temporelle de<br />
la direction de Eo pour un même point sur n'importe lequel front d'onde. Par<br />
exemple, on écrit l'équation de E(r,t) associé <strong>à</strong> une OEM en oscillation selon une<br />
direction arbitraire spécifiée par Eo et en propagation selon la direction positive<br />
spécifiée par k telle que<br />
avec<br />
E(r,t)= Eo cos(wt - k· r + 6)<br />
= Eo cos(wt - k· r + 6)êu<br />
ê u . ê u = 1<br />
êu·k = 0<br />
68<br />
(2.10)<br />
(2.11 )<br />
où êu représente un vecteur unitaire constant orienté dans la direction arbitraire<br />
d'oscillation spécifiée par Eo.<br />
Ainsi, avec une amplitude ayant une même direction au cours <strong>du</strong> temps, les plans<br />
d'oscillation de E(r,t) seront tous coplanaires 41 entre eux et l'OEM sera qualifiée de<br />
polarisée (linéaire). Par contre, avec une amplitude ayant une direction aléatoire<br />
au cours <strong>du</strong> temps, les plans d'oscillation de E(r,t) seront désormais non<br />
coplanaires et l'OEM sera plutôt qualifiée de non polarisée. Cette propriété de<br />
polarisation demeure aussi valide pour une OEM résultant de la superposition<br />
linéaire de deux OEMs polarisées linéaires et mutuellement orthogonales. Dans<br />
41 Dans cette situation, on définira le plan d'oscillation comme étant le plan de polarisation de E(r,t).