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progressivement <strong>à</strong> travers le milieu; par contre, pour une COP idéale en réflexion,<br />
on considérera plutôt une OEM en propagation dont l'état de polarisation sera<br />
modifié abruptement <strong>à</strong> l'interface entre deux milieux optiquement différents (par<br />
exemple, par leur indice de réfraction)49 (Figure 2.4).<br />
2.2.3.2 Modification de l'état de polarisation<br />
On sait que les interactions d'une OEM polarisée en propagation <strong>à</strong> travers<br />
une COP idéale peuvent mener <strong>à</strong> une modification globale de ses propriétés<br />
on<strong>du</strong>latoires, en particulier, de son état de polarisation. Or, puisqu'on considère<br />
uniquement des COPs idéales (c'est-<strong>à</strong>-dire, entre autres, avec des effets de<br />
dépolarisation négligeables) et puisque la description de l'état de polarisation est<br />
basée sur la représentation vectorielle de Jones, on choisira alors<br />
avantageusement la représentation matricielle de Jones pour décrire la<br />
modification de l'état de polarisation de l'OEM 5o .<br />
2.2.3.2.1 Représentation matricielle de Jones de la modification de l'état de<br />
polarisation<br />
Par simplicité, on considère d'abord le cas d'une OEM polarisée elliptique<br />
incidente en propagation <strong>à</strong> travers un système optique constitué d'une seule COP<br />
idéale. À cause des interactions lumière-matière entre l'OEM incidente et le<br />
système optique, on obtient une OEM émergente (transmise ou réfléchie),<br />
généralement polarisée elliptique, mais avec un degré de polarisation différent de<br />
49 Pour deux milieux, l'un ambiant (M), l'autre substrat (M.), d'indices de réfraction différents (ni *n.),<br />
on peut modéliser un changement abrupt <strong>à</strong> l'interface par un indice de réfraction sous forme<br />
de fonction de Heaviside telle que<br />
n(z) = {n;, (z>o).<br />
n k , (z