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éflexion interfaciale d'un faisceau lumineux polarisé à incidence oblique dans un
milieu stratifié constitué de l'empilement de deux milieux semi-infinis, simples et
non absorbants ou de l'empilement d'un milieu fini, simple et non absorbant,
coincé entre ces deux mêmes milieux. Dans chacun des cas, et partant des lois de
Snell sur la réflexion et la réfraction, on obtiendra les coefficients de réflexion
(locaux ou globaux) puis les expressions des rapports ellipsométriques reliant les
angles ellipsométriques à la modification de l'état de polarisation, lesquels
fourniront une modélisation simplifiée de la réponse optique d'un échantillon (par
exemple, un film protéique mince adsorbé à l'interface air/solution), nécessaire à
l'exploitation des données ellipsométriques.
Pour l'ensemble du texte, on se conformera entièrement à la convention de Muller
(Muller, 1969)36. En outre, on optera à quelques reprises pour la notation phaseur
afin de simplifier les manipulations algébriques rencontrées avec les équations des
différents champs en substituant les fonctions trigonométriques réelles par des
fonctions exponentielles complexes (voir Annexe 2.1). Enfin, on utilisera le
caractère gras pour distinguer les quantités vectorielles des quantités scalaires, et
le tilde (-) pour distinguer les quantités complexes des quantités réelles.
2.1 Propagation ondulatoire d'un faisceau lumineux polarisé dans
un milieu non polarisant
Dans cette section, on donnera une description générale de l'état de
polarisation d'un faisceau lumineux en propagation dans un milieu non polarisant
comme sur le parcours optique d'un ellipsomètre, entre chacune des composantes
optiques polarisantes (COPs). À ce propos, on pourra aussi consulter avec intérêt
quelques ouvrages généraux consacrés à ce sujet (Clarke, 1971; Azzam et
36 Parmi les choix importants institués par cette convention, on notera les signes positif et négatif,
respectivement, pour la partie temporelle des champs phaseurs (e ievl ) (voir Section 2.1) et pour
l'indice de réfraction complexe Ui = n - im) (voir Section 2.2), ainsi que l'orientation du système
de coordonnées rectangulaires choisi pour la propagation d'un faisceau lumineux polarisé dans
un milieu stratifié (voir Section 2.3).
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