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"antisens (-)" (c'est-à-dire s'éloignant de l'interface dans la direction négative de
l'axe Oz) et, lorsque nécessaire, (3) un indice inférieur indiquant la direction
parallèle (p) ou perpendiculaire (5) du plan de polarisation relativement au plan
d'incidence. En outre, on utilisera la méthode matricielle d'Abelès (Abelès, 1948;
Heavens, 1965), laquelle permettra d'exploiter la linéarité des équations de
propagation des différents champs et de considérer la condition de continuité des
composantes tangentielles de ces champs comme étant une transformation
matricielle linéaire. On obtiendra ensuite les coefficients locaux et globaux de
réflexion de Fresnel simplement à partir des éléments de cette matrice. Enfin, on
choisira la position de S(x,y,z) de sorte que l'origine de celui-ci soit exactement au
point d'incidence à la position z = 0 et que l'orientation de l'axe Oz se fasse dans la
direction opposée de la normale à l'interface (voir Annexe 2.7).
2.3.1 Réflexion à l'interface de deux milieux simples et non absorbants
Dans le modèle le plus simple, on considèrera un milieu stratifié constitué de
deux milieux, l'un ambiant (M), l'autre substrat (Mk ), tous deux semi-infinis,
simples, non absorbants, non magnétiques (fii = fik = flD) et séparés par une
interface (Iik) parfaitement parallèle et plane. En outre, on supposera la présence
d'une OEM primaire avec un état de polarisation arbitraire issue de M et incidente
obliquement sur lik sous un angle d'incidence Br Au point de contact sur lik, l'OEM
primaire incidente se divisera en deux OEMs secondaires, l'une réfléchie vers M
sous un angle de réflexion Bi, l'autre transmise (ou réfractée) vers Mk sous un
angle de réfraction Bk+; tous ces angles sont mesurés entre la direction normale à
l'interface et les directions de propagation, respectivement, des OEMs incidente,
réfléchie et transmise. Or, on sait que les champs électrique phaseur (Ë.,(x,z)) et
magnétique phaseur (H.,(x,z)) (v = i, k) résultants associés aux différentes OEMs
dans Met Mk' en tant que solutions des équations de Maxwell, obéissent tant au
niveau de l'amplitude que de la phase à certaines conditions limites à l'interface;
on s'intéressera plus particulièrement à la continuité des composantes
tangentielles de ces champs de part et d'autre de lik à z = o. Or, de l'application
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