Volltext - Fachbereich Physik - Universität Hamburg

2.6. Datenaufnahme
Diese Darstellungsform bietet einen Überblick über viele Einzelspektren zur
einfacheren Zuordnung spektraler Peaks wie z.B.:
• Photoelektronenpeaks können wegen der Abhängigkeit ihrer kinetischen Energie
von der Photonenenergie anhand ihrer hyperbolischen Form identifiziert
werden.
• Die Hyperbelform der Photoelektronenpeaks erlaubt eine Abschätzung der
Ionisationsschwelle.
• Augerelektronen haben kinetische Energien, die in der Regel unabhängig von
der Photonenergie sind, und hinterlassen dadurch vertikale Strukturen in den
Flugzeitserien.
• Nebenpeaks lassen sich identifizieren. Diese werden z.B. von höheren Harmonischen
der Undulatorstrahlung, höheren Ordnungen des Monochromators oder
gelegentlich von unerwünschten Nebenbunchen des Speicherrings erzeugt.
2.6.3 Messung von Koinzidenzen
Neben der Darstellung von reinen Flugzeitspektren von Elektronen oder Ionen sind
mit Elecion gleichzeitig Koinzidenzmessungen möglich. Dabei kommen nur Messzyklen
zur Auswertung, in denen die Flugzeiten von wenigstens zwei Teilchen gemessen
werden. Bei schwachem Untergrundsignal und einer geringen Ereigniswahrscheinlichkeit
innerhalb eines Messzyklus wird dann bei einer Koinzidenz cum hoc ergo
propter hoc auf ein einzelnes, echtes Ionisationsereignis geschlossen.
Im weiteren Text wird zwischen folgenden Koinzidenzen unterschieden:
• Echte Koinzidenzen: Es werden nur Signale von Elektronen und Ionen gemessen,
die durch genau ein Photoionisationsereignis innerhalb eines Messzyklus
entstehen.
• Zufällige Koinzidenzen: Es werden Signale von Elektronen und Ionen gemessen,
die in unterschiedlichen, voneinander unabhängigen Photoionisationsereignissen
innerhalb eines Messzyklus entstehen.
• Falsche Koinzidenzen: Es werden Signale von nicht unmittelbar mit der
Photoionisation in Zusammenhang stehenden erzeugten Elektronen, Ionen
und/oder Dunkelereignissen gemessen, die innerhalb eines Messzyklus auftreten.
Bei den in dieser Arbeit vorgestellten Koinzidenzmessungen lag das Untergrundsignal
bei 1-5 Hz, während die Ereignisrate selten 5 kHz überschritt. Die Messzyklusfrequenz
lag bei ca. 519 kHz (DORIS III), bzw. ca. 130 kHz (PETRA III). Auch
wenn der Anteil zufälliger Koinzidenzen zwar nicht vernachlässigbar ist, zeigt sich
bereits der Vorteil einer, wegen der Koinzidenzbedingung, annähernd untergrundfreien
Messmethode.
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