Simulation numérique du contrôle actif par jets pulsés - Bibliothèque ...
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CHAPITRE 3. L'ACTIONNEUR SEUL<br />
l'orifice <strong>du</strong> jet pour ne pas être attirés lors de la phase d'aspiration (figure 3.14c). En<br />
continuant leur progression, ces tourbillons sont ensuite rapidement dissipés (figure 3.14d)<br />
<strong>par</strong> la turbulence dès qu'ils ne sont plus alimentés en vorticité <strong>par</strong> les couches cisaillées<br />
se développant sur les côtés <strong>du</strong> jet pendant la phase de soufflage. Ce que confirment les<br />
visualisations expérimentales de SMITH & GLEZER [140} et BÉRA et al. [161 <strong>par</strong> exemple.<br />
Problème lié aux conditions limites<br />
Un problème de confinement, aussi bien <strong>par</strong> les frontières latérales que la frontière<br />
supérieure, est supposé reponsable des erreurs évoquées précédemment. Ceci est encore<br />
plus visible sur l'évolution de la demi-largeur de jet b pour les simulations avec et sans<br />
modèle de turbulence, présentée figure 3.15, avec les résultats expérimentaux de KRAL et<br />
al, [81, 82].<br />
106<br />
4<br />
3.5<br />
3<br />
2.5<br />
2<br />
1.5<br />
0.5<br />
4<br />
NS2D aminair -o--.<br />
F1S20 k.epsIIon ---<br />
Expo, Kra( o<br />
---....<br />
a<br />
i-<br />
10 12<br />
z (mm)<br />
FIG. 3.15: Evolution de la demi-largeur de jet. Com<strong>par</strong>aison avec les expériences de KRAL<br />
et al. [82].<br />
Les simulations laminaires montrent une évolution quasi-linéaire de la demi-largeur<br />
<strong>du</strong> jet. Cette ouverture, quoique plus faible que la valeur expérimentale, est sensiblement<br />
régulière. A contrario, dans le cas des simulations avec modèle de turbulence, si la valeur<br />
de b et sa pente sont nettement plus proches des résultats expérimentaux pour z 8mm,<br />
une saturation de b vers environ 2.5mm peut s'observer sur la courbe. Or, pour z = 9mm<br />
<strong>par</strong> exemple, les frontières latérales <strong>du</strong> domaine sont situées à 7.5mm, c'est-à-dire x/b = 3<br />
seulement, d'où un problème de confinement latéral <strong>du</strong> jet.<br />
Afin de lever ce problème, des simulations ont alors été effectuées sur un maillage dont<br />
la <strong>par</strong>tie centrale est identique à celle décrite précédemment, mais "engraissé' d'élementsfinis,<br />
afin que les frontières latérales (glissement) soient situées à 5Ol <strong>du</strong> centre <strong>du</strong> jet (au<br />
lieu de 12 et l8l), et que la <strong>par</strong>oi supérieure se trouve à l20l (au lieu de 36l) de la <strong>par</strong>oi<br />
C..-<br />
o