Simulation numérique du contrôle actif par jets pulsés - Bibliothèque ...
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CHAPITRE 2. SIMULATIONS DE L'ÉCOULEMENT AUTOUR DU CYLINDRE<br />
FIG. 2.31: Vues <strong>du</strong> maillage 3D <strong>du</strong> cylindre, plan de symétrie et surface <strong>du</strong> cylindre. Zoom<br />
sur les couches limites.<br />
Le maillage ainsi réalisé comporte 737242 noeuds et un peu plus de 4.2 millions d'éléments,<br />
découpés en 16 blocs pour le calcul sur ordinateur <strong>par</strong>allèle à mémoire distribuée.<br />
2.4.2 Analyse des résultats globaux<br />
Le calcul est initialisé <strong>par</strong> un calcul stationnaire. Des simulations instationnaires avec<br />
des forts pas de temps (environ lms) et une faible précision sont ensuite effectuées afin de<br />
déstabiliser plus rapidement l'allée de tourbillons. Le pas de temps <strong>du</strong> calcul est ensuite<br />
posé égal à 1s, soit un CFL maximum d'environ 54. Plusieurs dizaines de milliers d'itérations<br />
sont effectuées afin de simuler plusieurs périodes de détachement tourbillonnaire<br />
établi. Le coût CPU est d'environ 4.5 x 105s/iter/point sur 16 processeurs.<br />
L'évolution des efforts Cz et Cx, présentée figure 2.32, est similaire à celle obtenue<br />
dans les simulations 2D. Les grandeurs moyennes associées à ces efforts sont présentées<br />
dans le tableau 2.7.<br />
Par rapport au calcul 2D, la portance moyenne reste sensiblement nulle, le nombre<br />
de Strouhal de l'allée tourbillonnaire est quasi-inchangé, le coefficient de traînée est légèrement<br />
plus faible, tandis que les fluctuations de portance diminuent d'environ 7%. Ii<br />
convient de noter que le spectre temporel <strong>du</strong> Cz n'est pas plus riche que celui obtenu dans<br />
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