Simulation numérique du contrôle actif par jets pulsés - Bibliothèque ...

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Pour calculer ceux-ci, on suppose pour simplifier que f(x) = 1 sur toute la largeur du
jet. La vitesse efficace du jet pulsé ne dépend que de la forme en temps de celui-ci, elle
est donc inchangée : VjmaxU/V' O.7O7U
La longueur de décharge vaut ici également: L0 soit dans ce cas: L0/1 = 28.9,
à comparer à 18.7 pour la valeur expérimentale.
3.3.2 Dynamique de l'écoulement
L'évolution du champ au cours d'une période est similaire a celle observée au cours de la
simulation de recalage. L'évolution du champ de vorticité figure 3.21, présente cependant
quelques différences avec le cas précédent.
N
q=o' (soufflage maximum)
a
14
X
=9O° (soufflage nul)
X
CHAPITRE 3. L'ACTIONNEUR SEUL
=i 800 (aspiration maximale) p=270° (aspiration nulle)
FIG. 3.21: Evolution du champ de vorticité au cours d'une période de soufflage, simulation
k - . L'échelle est identique à celle de la figure 3.9.
S'il y a également formation d'une seule paire de tourbillons, ceux-ci présentent une
forme beaucoup plus ronde, moins allongée. Par ailleurs, leur durée de vie est plus importante.
En effet, leur intensité pour =180 est plus forte que pour le cas de recalage.
L'allure de ces tourbillons est identique à celle obtenue dans les expériences de BÉRA et
al. [16J.
L'évolution de la position verticale du centre de ces tourbillons au cours de la période,
présentée figure 3.22 se compare très favorablement aux mesures PIV de BÉRA et al. [16].
La référence de phase est basée sur la vitesse de soufflage, avec O au début de la
phase de soufflage. L'écart entre les simulations de BÉRA et al. est inférieur au 1/2mm,
c'est-à-dire de l'ordre de la précision spatiales des mesures PIV.
3.3.3 Champs moyens
Le jet est initialisé par un champ au repos, puis 10 périodes de soufflage sont simulées
sans modèle de turbulence, afin de servir d'initiateur au calcul turbulent. L'écoulement se
'4
o
111