Simulation numérique du contrôle actif par jets pulsés - Bibliothèque ...
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CHAPITRE 4. INTERACTION JET PULSÉ - COUCHE LIMITE TURBULENTE<br />
Influence sur la vitesse <strong>du</strong> tourbillon primaire<br />
Les <strong>par</strong>agraphes précédents ont montré que le tourbillon primaire est un élément prépondérant<br />
de l'écoulement. Son intensité a déjà été évoquée <strong>par</strong> l'étude des lignes de<br />
courant. Sa trajectoire a qualitativement également été évoquée, cependant il est possible<br />
de quantifier une <strong>par</strong>tie de celle-ci.<br />
Il est possible, à <strong>par</strong>tir des "snapshots" stockés (environ 80 <strong>par</strong> période), de calculer la<br />
vitesse quasi-instantanée <strong>du</strong> centre de ce tourbillon à <strong>par</strong>tir de l'écart de sa position entre<br />
deux stockages. L'évolution <strong>du</strong> mo<strong>du</strong>le de cette vitesse (en m/s) au cours d'une période<br />
est présenté figure 4.19 pour le profil temporel en créneau. Trois phases se dégagent de<br />
ces courbes<br />
136<br />
60<br />
50<br />
><br />
=30<br />
r?<br />
20<br />
00<br />
0.2 04 06 06<br />
UT<br />
f300Hz<br />
l-750 Hz<br />
lI600Hz<br />
FIG. 4.19: Influence de la fréquence de soufflage sur la vitesse de convection (en mIs) <strong>du</strong><br />
tourbillon primaire, créneau, Vjmax = 1.<br />
- Pendant la phase de soufflage, le tourbillon grossit, le céntre <strong>du</strong> tourbillon s'éloigne<br />
alors à une vitesse sensiblement constante (hormis le pic observé pour = 300Hz).<br />
Cette phase s'étend jusqu'à environ t/T 0.18.<br />
- Le soufflage, s'arrêtant brusquement, libère le tourbillon, qui accélère alors fortement.<br />
- Le tourbillon primaire atteint alors une vitesse asymptotique qui dépend principalement<br />
de la taille <strong>du</strong> tourbillon : plus celui-ci est gros, plus il "dépassera" de la couche<br />
limite et sera donc entraîné <strong>par</strong> l'écoulement extérieur. Cette vitesse maximale vaut<br />
ainsi environ 60% de la vitesse de l'écoulement extérieur pour f = 300Hz, tandis<br />
qu'elle n'atteint pas 40% de celle-ci pour f = 1500Hz.<br />
Ce tourbillon principal présente également une <strong>du</strong>rée de vie plus grande pour la fréquence<br />
la plus élevée : il ne se dissipe que vers t/T = 1.8 pour f = 1500Hz, tandis<br />
qu'il dis<strong>par</strong>aît à t/T = 1.56 pour f = 750Hz, et dès t/T = 1.36 pour fj = 300Hz. Or,<br />
T = i/fi, et alors le temps réel d'existence de ce tourbillon est d'autant plus grand que