Simulation numérique du contrôle actif par jets pulsés - Bibliothèque ...
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CHAPITRE 6. INFLUENCE DES PARAMÈTRES DU SOUFFLAGE<br />
170<br />
05<br />
0 5<br />
-1.5<br />
Sans soufflage<br />
Souffi. pulse 0=90°<br />
Souffi. pulse 0=1000<br />
2.5 - 'S Souffi. pulse B=1 100<br />
Souffi. pulse O=120°<br />
I illiilli thu uit1 i ritiri ihr litri iiliiiititijli ii<br />
30 60 90 120 150 180 210 240 270 300 330 360<br />
o<br />
FIG. 6.4: Ré<strong>par</strong>titions de K à la <strong>par</strong>oi pour le cylindre, O = 90, 100, 110 et 120<br />
référence <strong>du</strong> cylindre sans <strong>contrôle</strong>.<br />
de culot dont la valeur est d'autant moins négative que le <strong>contrôle</strong> est efficace.<br />
L'analyse des lignes de courant <strong>du</strong> champ de vitesse moyenne, présentées figure 6.5,<br />
permet de compléter les remarques précédentes. (Note : le petit triangle sur les figures<br />
6.5c et 6.5d marque la position de l'actionneur.)<br />
Le champ de vitesse obtenu dans les simulations pour e =90 n'est pas notablement<br />
différent de celui obtenu sans soufflage, avec toutefois une bulle de recirculation extrados<br />
un peu moins allongée en x. Le cas O =110 0 présente l'aspect typique évoqué au chapitre<br />
précédent, avec le tourbillon "captif't Ce tourbillon ne semble pouvoir exister que dans<br />
cette zone très <strong>par</strong>ticulière : plus en amont, il serait balayé <strong>par</strong> l'écoulement incident, plus<br />
en aval il n'est pas crée. La résolution plus faible de ce maillage <strong>par</strong> rapport à celui utilisé<br />
au chapitre précédent permet toutefois de visualiser le tourbillon plus petit situé entre ce<br />
tourbillon !captifU et le tourbillon moyen dû aux tourbillons de Kármán.<br />
Notons que pour O =120 et 130 , un court recollement à lieu juste derrière le point<br />
de décollement indiqué dans le tableau précédent. Le décollement final a alors lieu pour<br />
120 et 130 0<br />
respectivement, soit juste au niveau de l'actionneur.<br />
La visualisation des champs de ic, figure 6.6, correspondant à l'énergie cinétique des<br />
fluctuations cohérentes, permet de confirmer les remarques précédentes.<br />
Le cas sans soufflage montre la présence de la couche de cisaillement sé<strong>par</strong>ée <strong>du</strong> cylindre,<br />
qui bat au rythme des tourbillons de Kármán. Le soufflage à 90 0 augmente forte-
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