Simulation numérique du contrôle actif par jets pulsés - Bibliothèque ...

CHAPITRE 2. SIMULATIONS DE L'ÉCOULEMENT AUTOUR DU CYLINDRE
2.
0.5
-0.5
-1.5
-2.5
30 60
Simulation NS2D confine -
Experiences (valeurs corrigees) -e--
I I I I t J
90 120 150 180 210 240 270 300 330 360
Theta
FIG. 2.28: Comparaison des K à la paroi obtenus dans les simulations k - e en confiné
avec les expériences de BÉRA et al. [131.
présence des fils de transition à ±28 0 dans les expériences induit un saut de pression
local, pour 9 30 0
et 330 0, non visible dans les résultats de simulation pour laquelle la
transition est provoquée numériquement.
La dépression maximale obtenue dans les simulations est légèrement plus forte que
celle mesurée (Kpmjn = 3, au lieu de -2.8 environ). Ceci peut traduire une transition
incomplète des couches limites dans les expériences, tandis qu'elle imposée fortement dans
les simulations. Le plateau de K en aval du décollement est en revanche assez éloigné
des résultats expérimentaux (K 0.9 au lieu de -1.1). Un creux" de K,,, visible sur
la simulation en 9 180 0
est absent, des résultats expérimentaux et des simulations
en espace libre (voir figure 2.15). Cet écart n'est pour l'heure pas élucidé. La répartition
des K,, expérimentaux n'est pas complètement symétrique, ce qui peut s'expliquer par
da_proximité_de_lasonde Pitot4usteaudessus de la rangée de capteurs de pression (vers
O70°).
Comparaison des champs moyens de vitesse avec les expériences
Les mesures par PIV effectuées par BÉRA et al. [12] en l'absence de contrôle permettent
une comparaison des champs de vitesse moyenne, ainsi que des fluctuations cohérentes
et incohérentes, avec le résultat des simulations. La figure 2.29 présente la comparaison
des champs du module de vitesse moyenne et des lignes de courant moyennes
obtenus dans les simulations k - e et les mesures Ply.
L'allure globale des lignes de courant, ainsi que du module de vitesse moyenne, est
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