Simulation numérique du contrôle actif par jets pulsés - Bibliothèque ...

CHAPITRE 5. SIMULATION 2D DU CYLINDRE AVEC JET SYNTHÉTIQUE
154
N
150
loo
50
50
-100
-50 0 50 100 150 200 250 300
X
FIG. 5.6: Champ instantané de k* pour la phase de soufflage maximum, 750Hz, Vjrnax = 1.
Zoom sur la proche région du jet. Simulation k -- E.
par le jet pulsé. La valeur du second maximum est du même ordre que celui présent dans
le sillage du cylindre, relatif aux cisaillements induits par les tourbillons de Kármán (voir
figure 2.12).
C'est principalement ce niveau élevé de turbulence près du jet qui est responsable de
la transition vers la turbulence du côté du jet dans dans les expériences non transitionées
de AMITAY et al. [4] par exemple, cette transition étant alors reponsable d'un recul du
point de décollement moyen et donc d'une portance de ce côté. Dans les cas (comme le
nôtre) où la transition est déclenchée, ou naturellement présente près du point d'arrêt
du cylindre, le mécanisme de création de la portance est entièrement différent (voir plus
haut).
5.2.3 Evolution du champ de pression
La présence du tourbillon généré par le jet pulsé affecte le champ de pression instantané.
Huit instantantanés du champ de pression, décrivant une période de soufflage pulsé,
sont présentés figure 5.7.
La présence du tourbillon primaire mentioné plus haut se traduit par une zone de forte
dépression (K 2.8), qui naît au début de la phase de soufflage (figure 5.7(a)) tout en
s'éloignant progressivement de la paroi, grossit et s'intensifie (figures 5.7(b) et suivantes),
puis est convectée vers l'aval tandis qu'une zone de plus faible dépression (K -0.2) se
forme dans son sillage (figure 5.7(h)).
k
0.100
0.094
0.089
0.083
0.077
0.071
0.066
0.060
0.054
0.049
0 043
0.037
0.032
0.026
0.020
0.014
0.009
0.003