Simulation numérique du contrôle actif par jets pulsés - Bibliothèque ...

CHAPITRE 2. SIMULATIONS DE L'ÉCOULEMENT AUTOUR DU CYLINDRE
directement k. Cependant, contrairement aux hypothèses utilisées pour dériver le modèle
k - c, le champ moyen n'est pas stationnaire dans ce cas. Le champ k ne l'est donc pas
non plus (cf. figure 2.12).
72
0.5
0.5
0.5
-0.5
1 2 3
xid
k
0.0600
0.0566
0.0533
0.0499
0.0466
0.0432
0.0399
0.0365
0.0332
0.0298
00265
0.0231
0.0 198
0.0 164
0.013 1
0.0097
0.0064
0.0030
K
0.0120
0.0114
0.0 107
0.0 101
0.0094
0.0088
0.008 1
0.0075
0.0068
0.0062
0.0055
0.0049
0,0042
0.0036
0.0029
0.0023
0.00 16
0.00 10
FIG. 2.21: Comparaison de l'énergie cinétique turbulente moyenne adimensionnée provenant
du modèle de turbulence (k*) et des fluctuations du champ moyen (,*), simulations
k -
Le champ moyen de k* est présenté figure 2.21. En moyenne, de fortes concentrations
sont présentes dans les couches cisaillées détachées du cylindre, ainsi que pour 2 extrema
locaux dans le sillage pour x/D 0.9 et z/D 0.25, c'est-à-dire très proches de la
position des extrema de UU.
Les expériences de CANTWELL & COLES [241 pour Re = 140000 présentent les champs
de U'U' et V'V' (voir figure 2.22), mais malheureusement pas ceux de k. Or, le modèle
de turbulence utilisé ici ne nous donne accès qu'à k, non ses composantes. Le champ
correspondant à l'énergie cinétique des fluctuations incohérentes k = (uu) est comparé