Simulation numérique du contrôle actif par jets pulsés - Bibliothèque ...
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CHAPITRE 2. SIMULATIONS DE L'ÉCOULEMENT AUTOUR DU CYLINDRE<br />
moyennes effectuées sur un temps suffiseminent long (environ 35 périodes de détachement<br />
tourbillonnaire) pour obtenir des statistiques d'ordre 2 convergées montrent une augmentation<br />
notable <strong>du</strong> niveau des fluctuations cohérentes <strong>par</strong> rapport aux simulations utilisant<br />
le modèle k - E.Le maximum de ÚÚ atteint 3.2% de U, celui de í7 atteint 3.8% de<br />
U et celui de Uí près de 1% (au lieu de respectivement 1.3%, 2.2% et 0.6% avec le<br />
modèle k - E). Cette augmentation <strong>du</strong> niveau de fluctuations cohérentes est associé à une<br />
mouvement de battement plus important des tourbillons de Kármán dans le proche sillage<br />
<strong>du</strong> cylindre.<br />
Le niveau maximum de ,c atteint ainsi 3% de U, c'est-à-dire 2.5 fois plus élevé que<br />
celui obtenu dans les simulations kE. Ce niveau, beausoup plus proche des expériences de<br />
CANTWELL & COLES, reste toutefois environ 2 fois plus faible que dans ces expériences.<br />
Cet écart peut s'expliquer <strong>par</strong> une résolution insuffisante <strong>du</strong> maillage pour une prise en<br />
compte réaliste de toutes les échelles de turbulence dans un véritable calcul DNS, ce qui<br />
se tra<strong>du</strong>it ici <strong>par</strong> une dissipation <strong>numérique</strong> excessive <strong>du</strong> schéma. Ces calculs "laminaires"<br />
permettent néanmoins de confirmer qu'une bonne <strong>par</strong>tie de l'écart observé entre les expériences<br />
citées plus haut et les simulations Navier-Stokes k - E s'explique effectivement <strong>par</strong><br />
l'état turbulent ou laminaire de l'écoulement, la turbulence ayant pour effet de "puiser"<br />
de l'énergie dans celle <strong>du</strong> champ des fluctuations cohérentes.<br />
L'écart entre les simulations k - E et les expériences citées plus haut peut également<br />
s'expliquer <strong>par</strong> le fait que, dans ces expériences, l'écoulement dans le proche sillage <strong>du</strong><br />
cylindre ne présente pas une turbulence établie. Or, ce type d'écoulements transitionnels<br />
est connu pour générer des fluctuations turbulentes plus importantes qu'un écoulement<br />
présentant une turbulence développée. Le modèle kE, qui suppose une turbulence établie,<br />
semble en effet générer des niveaux de fluctuations turbulentes plus faibles que dans ces<br />
expériences.<br />
2.3 Etude de sensibilité des résultats<br />
2.3.1 Influence <strong>du</strong> maillage<br />
Afin de vérifier que l'utilisation de maillages plus fins ou plus grossiers n'influe pas<br />
sensiblement sur les résultats, un certain nombre de simulations ont été réalisées avec des<br />
maillages moins finement discrétisés. Un maillage, qualifié de "moyen", comportant 23782<br />
points et 47152 éléments, présenté figure 2.23 a été obtenu avec le logiciel MÉLISsA2D,<br />
développé <strong>par</strong> DASSAULT AVIATION. Il comporte 356 points sur la circonférence <strong>du</strong> cylindre<br />
et la taille de première maille dans la <strong>par</strong>tie couche limite (décrite sur environ 20<br />
mailles normalement à la <strong>par</strong>oi) est telle que 0.5 < yj 3.5 (voir figure 2.23b). Le proche<br />
sillage est aussi fortement maillé que le permet la méthode frontale utilisée (voir figure<br />
2.23a) et les frontières infinies <strong>du</strong> domaine de calcul sont situées respectivement à plus de<br />
16, 26 et 23 diamètres <strong>du</strong> cylindre (voir figure 2.23c) en amont, aval et transversalement.<br />
Le maillage est symétrique <strong>par</strong> rapport à l'axe horizontal.<br />
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