Simulation numérique du contrôle actif par jets pulsés - Bibliothèque ...

CHAPITRE 1. RAPPELS SUR L'ÉCOULEMENT AUTOUR DU CYLINDRE
Régime critique (2 x iü Re 5 x 1O)
Dans cette zone, le coefficient de traînée du cylindre chute brutalement jusqu'à atteindre
environ 0.2 - 0.3 (en fonction de la rugosité). La transition des couches limites
s'effectue juste en aval de leur décollement. L'écoulement turbulent, capable de résister à
des gradients de pression plus importants, recolle alors, formant un bulbe de décollement,
avant de décoller définitivement vers 140 0
du point d'arrêt moyen. Les tourbillons de von
Kármán, confinés dans un sillage plus étroit, sont plus petits. Leur fréquence augmente
alors fortement (St 0.45). Ce nouvel état de l'écoulement se traduit sur les répartitions
moyennes de pression et de frottement (voir par exemple pour Re = 2.6 x io sur la figure
1.16), extraites de ACHENBACH [2].
L i
3
rIo° r'' e, °Q ¿I__ -
,frioo
I0'
t-
3Ç0
00t00000c000a
FIG. 1.16: Répartion des coefficients de frottement et de pression pour Re = 2.6 x
d'après ACHENBACH [2].
Cet eáoulement devient beaucoup plus tridimensionnel, le point de transition pouvant
fortement varier d'une section à l'autre en fonction des rugosités locales.
Régime supercritique (5 X iü Re 3 x 106)
I
000
.266
00e
I t -o
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Ikesure
oo
0 30 60 90 120 123) I3) IU 240 20 300 334) 363)
o
o
b o
o o
00
O
O
O
Le point de transition est cette fois situé dans les couches limites avant décollement.
Celui-ci a alors lieu vers 120 du point d'arrêt. La dépression maximale diminue alors en
valeur absolue (K 2) tandis que dans la zone décollée le K est sensiblement constant
et vaut environ 0.5. Le nombre de Strouhal de l'allée de von Kármán dépend fortement
de la rugosité, il peut en effet varier de 0.2 à 0.45.
O O
O ç
o
o
o
o
o
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