Simulation numérique du contrôle actif par jets pulsés - Bibliothèque ...

CHAPITRE 3. L'ACTIONNEUR SEUL
de KRAL et al. . Toutefois, afin de représenter les couches limites présentes près des parois,
la fonction f(x) possède l'allure présentée figure 3.20.
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A
vvjWvVvANvv
FIG. 3.20: Forme spatiale du jet pulsé.
Les noeuds situés au milieu du jet présentent un profil de type fiat-topt' c'est-à-dire
f(x) = 1, tandis que pour les noeuds situés au proche voisinage des parois latérales du
jet : f(x) = 0.85.
La fonction discrète g(t) sera définie comme une période de sinusoïde. Ce choix est
également cohérent avec les expériences citées pius haut. La fréquence de pulsation du jet
est fixée à 750Hz, identique à celle utilisée pour les simulations avec couche limite, puis
sur le cylindre rond.
Le calcul instationnaire est initialisé par un champ au repos en tout point. Le pas
de temps du calcul vaut L.t = 1.34s, soit encore Lt = LtVjmax/lj = 0.092. Pour la
fréquence fixée plus haut, cela correspond à environ 1000 pas de temps par période de
soufflage. Ce pas de temps est également homogène aux pas de temps t utilisés pour les
simulations sur le cylindre.
Les différents paramètres relatifs à ce jet sont récapitulés dans le tableau 3.2. Il est
en particulier à noter que si le nombre de Strouhal est sensiblement identique à celui des
simulations de l'actionneur de KRAL et al. (voir tableau 3.1), le nombre de Reynolds est
en revanche double, du fait d'une taille de fente deux fois plus grande. Les paramètres de
ce jet sont similaires à ceux des expériences de BÉRA et al.
UcD, i fj St Re Stk
Simulations 68m/s 1mm 750Hz 0.011 893 7.9
Expé. BÉRA et al. 14m/s 1mm 200Hz 0.014 942 9.2
TAB. 3.2: Paramètres principaux du jet similaire à BÉRA et al. . Comparaison avec les
paramètres de ces expériences.