Studio della forma di riga del K3C60 - Dipartimento di Fisica e ...

3.5. Spettroscopia Raman 55
Figura 53: Spettro Raman del C60.
• la struttura della molecola di C60, mediante distorsione Jahn-Teller ad esempio (come
descritto nel paragrafo 1.6), inducendo l’allargamento di alcuni picchi causato dalla
rimozione della degenerazione degli orbitali t1u.
• la natura delle interazioni intermolecolari; infatti il trasferimento di carica provoca
l’insorgere di interazioni ioniche che modificano l’assorbimento ottico del materiale.
Inoltre, se la fullerite presenta comportamento metallico, i modi vibrazionali possono
accoppiarsi direttamente con gli elettroni di conduzione come descritto nel paragrafo 1.5.
La forza dell’accoppiamento tra modi di vibrazione Raman ed elettroni di conduzione è un
importante parametro per capire le proprietà di trasporto delle fulleriti anioniche ed il loro
comportamento da superconduttori. Il confronto diretto dei modi di vibrazione presenti
nelle fulleriti e nel fullerene ha permesso di evidenziare. ad esempio, che in quest ultimo il
modo di vibrazione Ag(1) risulta più debole che nei sui sali a trasferimento di carica [57].
Questo è probabilmente dovuto al cambio di curvatura della molecola causato dalle distorsioni
introdotte dal drogaggio.
Dall’ osservazione della posizione del modo Ag(2) in fulleriti anioniche con diversa ste-
chiometria è stato possibile dedurre una regola empirica molto utile. Infatti è stato osservato
che il picco corrispondente al modo Ag(2) si sposta, in modo abbastanza lineare, di ∼5-
6cm −1 , verso valori minori, per ogni elettrone acquistato dal C60 [61]. Quindi la misura del
modo Ag(2) è uno strumento utile, se pur qualitativo, per stabilire la carica trasferita sul C60
prendendo come riferimento il fullerene puro (1469cm −1 a 300 K).