Ēkas siltumfizikālo procesu kompleksā analīze - VTPMML

attiecīgo virsmu 3. veida robeţnosacījumos uzdotām temperatūrām T(tabula 4.7). Lai nodrošinātugaisa plūsmas caur atverēm iespējamību, uz šīs līnijas netiek uzdoti pielipšanas nosacījumi.Aprēķinu rezultātā iegūtie ātrumu sadalījumi telpai abos variantos parādīti attēlā 4.28.Redzams, ka gadījumā bez spiedienu starpības starp telpas pretējām sienām gaisa cirkulācijas rakstursun ātrumu sadalījums praktiski neatšķiras no iepriekšējā varianta 2D-G3-1 (attēli 4. 23a un4.28a).Savukārt, ārā pastāvot 2 Pa pārspiedienam, tas aktīvi veicina aukstā gaisa ieplūdi telpā caur spraugāmloga abās pusēs, kā arī siltā gaisa izplūdi pa ventilācijas atveri otrajā telpas galā, kas izmaina gaisakustības ātrumu sadalījumu – attēlā 4.28b ļoti lieli (līdz 1,8 m s -1 ) kustības ātrumi ir spraugās pie loga,tāpēc lietotajā skalā vērtību lauks telpā ir izteikti homogēns. Otrajā gadījumā siltā gaisa plūsmas nosildķermeņa tiek novirzītas vēl vairāk uz telpas vidusdaļu, ko nosaka ne tikai palodze kā mehāniskābarjera, bet arī aukstā gaisa ieplūde. Pa augšējo atveri ienākošais gaiss sava lielāka blīvuma dēļ virzāsuz leju un pastiprina šo efektu. Jāatzīmē, ka, kaut arī spiediena vērtības ir uzdotas uz modelējamāstelpas pretējām sienām, lielākais spiediena gradients ir novērojams spraugās pie loga, kur tieksasniegti ļoti lieli ātrumi, tas parādīts attēlā 4.29 (gadījums ar 2 Pa spiedienu starpību).Gaisa ieplūde pa atverēm loga augšējā daļā un izplūde pa ventilācijas atveri abos modelēšanasvariantos parādītas attēlā 4.30 (bez spiedienu starpības) un 4.31 (ar 2 Pa zemspiedienu). Kā redzams,pirmajā gadījumā plūsma caur spraugām ir relatīvi neliela un nepārsniedz 15 centimetrus sekundē,bet 2 Pa spiedienu starpības rezultātā tās ātrums ievērojami pieaug. Līdz ar to 2D-G4-2 modelī gaisakustības ātrumi arī telpas „dzīvojamā zonā” pārsniedz rekomendējamās normas.(a)(b)Attēls 4.28. Ātruma vektora moduļa (m s -1 ) sadalījums telpā ar spiedienu starpību 0 Pa (a) un 2 Pa (b).198