Devido ao fato do campo <strong>de</strong>cair com21/r , os vetores ficam menores quandonos afastamos da origem; mas eles sempre apontam para fora, no caso <strong>de</strong> q ser umacarga positiva. As linhas <strong>de</strong> força nada mais são do que as linhas contínuas que dãosuporte a esses vetores. Po<strong>de</strong>mos pensar <strong>de</strong> imediato que a informação sobre o campoelétrico foi perdida ao usarmos as linhas contínuas. Mas não foi. A magnitu<strong>de</strong> docampo, como já discutimos, estará contida na <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong> <strong>de</strong> linhas <strong>de</strong> força: ela émaior mais perto da carga e diminui quando nos afastamos <strong>de</strong>la, pois a <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong> <strong>de</strong>linhas <strong>de</strong> força diminui commesmo para qualquer superfície lembre-se queesfera.raio12N/4πR , on<strong>de</strong> N é o número <strong>de</strong> linhas <strong>de</strong> força, que é oA2= 4πRé a área da superfície daEm outras palavras: duas superfícies esféricas com centros na carga, uma comR e outra com raio ( R < )R são atravessadas pelas mesmas linhas <strong>de</strong> força.2, 1R2No entanto, a <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong> <strong>de</strong> linhas <strong>de</strong> força, <strong>de</strong>finida como o número <strong>de</strong> linhas porunida<strong>de</strong> <strong>de</strong> área, é maior sobre as esferas menores. Como a área cresce com oquadrado do raio, o campo <strong>de</strong>cresce da mesma forma, isto é, com o quadrado dadistância à fonte. Ou seja, se2E2∝ N/4πR , concluimos que1E2R < R 1temos que ( /4 2) ( /4 2N π R1 > N πR2) e comoE > .Neste ponto, cabe uma observação conceitual importante: adiscussão acima mostra que a <strong>de</strong>pendência do campo elétrico com o inversodo quadrado da distância é consequência da maneira <strong>de</strong> como ele se propagano espaço livre.Como po<strong>de</strong>mos quantificar essa idéia, que parece importante e nos diz "quantaslinhas <strong>de</strong> força" atravessam uma dada superfície S? As aspas referem-se ao fato <strong>de</strong>que, obviamente o número <strong>de</strong> linhas <strong>de</strong> força é infinito, mas sua <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong>, isto é, onúmero <strong>de</strong> linhas <strong>de</strong> força por unida<strong>de</strong> <strong>de</strong> área, é finito.A quantida<strong>de</strong> procurada, é <strong>de</strong>nominada fluxo do vetor E rsuperfície A e <strong>de</strong>finida como:através daΦ = ∫ Er • nda ˆ(6.1)ESEm que o vetor nˆ é um vetor unitário normal à área da . O fluxo é proporcional aonúmero <strong>de</strong> linhas que atravessam a área infinitesimal da , figura 6.2.109
Figura 6.2: Orientações relativas do campo elétrico E e da normal à superfície.Note que, na expressão 6.1, o produto escalar leva em conta apenas acomponente <strong>de</strong> dErperpendicular ao elemento <strong>de</strong> área da ; em outras palavras, éapenas a área no plano perpendicular a E rque levamos em conta quandofalamos da <strong>de</strong>nsida<strong>de</strong> <strong>de</strong> linhas <strong>de</strong> força.EXEMPLO 6.2CÁLCULO DO FLUXO DO CAMPO ELÉTRICOrCalcule o fluxo do campo elétrico, dado por E = 3,0ˆ i + 2,0yjˆ + 2,0kˆN/Cm através <strong>de</strong>um cubo <strong>de</strong> lado a=2,0m, figura 6.5, tal que sua face seja paralela ao plano xz esituada à distância <strong>de</strong> 2,0 m <strong>de</strong>ste plano.Figura 6.5: Cubo atravessado por campo elétrico.Solução: Antes <strong>de</strong> resolver o problema, notemos algumas proprieda<strong>de</strong>s do campo:110
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F14πk εQQ1 2=20 rrˆ.(2.5)Uma man
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