FUNDAMENTOS DE FÍSICA III - Departamento de Física - UFMG

contrários, separadas por uma distância pequena em relação às outras distânciasrelevantes ao problema.Determinemos uma expressão para a intensidade do campo elétrico noplano bissetor perpendicular de um dipolo (Figura 3.5). Para isso, vamos começar acalcular o vetor E r em um ponto P neste plano bissetor. Antes de mais nada,conforme discutimos, vamos escolher um sistema de referência, localizarvetorialmente as cargas que geram o campo, localizar o ponto de observação e adistância que deve ser usada na lei de Coulomb, para cada carga.Figura 3.5: O dipolo elétrico e seu campo elétrico no ponto P.É muito importante desenhar os vetores campo elétrico no ponto e verificar(como é o caso aquí) se existe alguma simetria que possa facilitar o cálculo. Nocaso do dipolo elétrico, é fácil perceber que não haverá componente de camporesultante no eixo y, apenas na direção z , pois os módulos do campo gerado pelacarga positiva ( E r +) e pela carga negativa ( E r−) são idênticos e suas projeçõessobre o eixo y são iguais e de sentidos opostos (o eixo x é bissetriz do eixo dodipolo elétrico). Vamos escrevê-los:rE1qˆ+= r2 +4π ε 0 r+(3.4)erE−1q=24π ε 0 r−rˆ−(3.5)Em termos dos dados do problema, temos que:2 2r +≡ r −= yP + a(3.6)62