FUNDAMENTOS DE FÍSICA III - Departamento de Física - UFMG

dEdqλ4π εRdθ′2 2( R + z )= 20Pcosφkˆ.rTal que ( r λ 2πRdθ′E ) = =cos kˆanelzP ∫ dEdqφ .2 24π ε∫0( R + z )20PComor2 2cosφ = zP/R + zPvem: = λ R 2πzP ˆ∫ dEdqdk.2 24∫ θ ′π ε 0( R + z )3/20PRepare que o integrando não depende de θ ′ . Fica então, muito fácil:rEzλ2πRzP ˆ Q zP) =k =2 2 3/224π ε ( R + z ) 4πε ( R + z( anel P2)3/20P0Pkˆ.(5.1)Note que o campo na origem z = 0 é nulo, como seria de se esperar por simetria.POutra vez, sez P>> R, devemos obter o campo de uma carga puntiforme. Oparâmetro adimensional que caracteriza essa condição é:x =Rz P