999902

ČOS 9999022. vydáníPříloha 23EOprava 1ÚČINNÁ DOBA TRVÁNÍ RÁZU23.E.1 Rozsah platnosti23.E.1.1 ÚčelTato příloha poskytuje základ a zdůvodnění pro volbu definice účinné doby trvání rázu T e .23.E.1.2 PoužitíInformace v této příloze jsou orientovány směrem k volbě účinné doby trvání rázu prolaboratorní zkoušení založené na měřených datech. Reprodukování při provozu naměřenýchprostředí v laboratoři využitím syntetizovaných komplexních přechodných na vibračníchřídicích systémech vyžaduje shodu s amplitudou STS naměřenou v provozních podmínkácha vzájemný vztah mezi trváním v provozu naměřených přechodných a laboratorněsyntetizovaných přechodných. V jistých případech může být zřejmé, že jeden ráz dlouhéhotrvání s proměnnou amplitudou může ve skutečnosti být dvěma nebo více zvláštními rázyv celkové době trvání. Požadavky na rozhodování, jestli se mají v provozu naměřená datareprodukovat v laboratoři jako jednotlivý nebo vícenásobný ráz (rázy) jsou v první řadě jasnépochopení fyzikálních jevů měřeného provozního prostředí a pochopení kmitočtovýchcharakteristik zkoušeného objektu. Rozhodnutí se také doporučuje založit na posouzenízkušeným analytikem.23.E.2 Zpracování23.E.2.1 Předpoklad pro zpracování rázové obálkyDoba trvání rázu se určuje formou obálky absolutní hodnoty měřených vrcholův rázovém časovém průběhu. To předpokládá, že pro rázový časový průběh je rozděleníkladných a záporných vrcholů v podstatě stejné; rázový časový průběh je symetrický pokud jdeo polaritu kolem časové osy. Mělo by být jasné, že obálka takových vrcholů je obecněkomplexní po částech spojitá funkce, která nemá jednoduchý analytický popis. Obrázek 93zobrazuje typický rázový časový průběh společně s jeho obálkou a dvěma soubory svislých čar.Jedna čára udává účinnou dobu trvání rázu T e , a druhá čára alternativní trvání T E . T E je kratšídoba trvání vymezená jako trvání se všemi hodnotami dat přesahujícími 1/3 z vrcholové hodnoty.Obrázek 94 znázorňuje krátkodobý průměr efektivní hodnoty společně s jedním souboremsvislých čar udávajících dobu trvání T e . V následujícím zpracování se předpokládá, že rozloženíměřených rázových přechodových vrcholů v čase má nějaký výchozí sektor charakterizovanýdobou nárůstu t r a následný sektor charakterizovaný časem rozpadu t d , kde obecně t d > t r .Předpokládá se, že obálka výchozího rozložení vrcholových amplitud normalizovaná ažk absolutní hodnotě maximálního vrcholového zrychlení Ap, je mnohočlenem třetího řáduz rovnice 1.1 23 tr tr tr23 t t te rt a a aRovnice 1pro 0 ≤ t ≤ t r a ( ai + a 2 + 3) = 1360