II - de l'UniversitÃ© libre de Bruxelles

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$Studies of fractional D-branes in the gauge/gravity correspondence ...$

disposant pas de valeurs tabulées pour l’incertitude associée à α T (λ), on a fixéune valeur par défaut d’incertitude standard égale à 10 %.Fig. A.4.1-1Coefficient de température α T (%/°C) des photomultiplicateursUV (cathode Cs 2 Te) et VIS (tri-alkali, type S20) modélisant leschangements de gains en orbite.Note pour la mesure des températuresLes températures des détecteurs UV-VIS sont mesurées à l’aide dethermistances. L’incertitude standard de la lecture est de ~0,15 °C. La résolutionde la numérisation est limitée et correspond à ~0,03 °C.Lors de l’étalonnage absolu au sol, on a observé des températuresmoyennes et des incertitudes standard de (23,3 ± 1,5 °C) et (18,1 ± 0.3 °C)respectivement pour les canaux VIS et UV. Les régimes transitoires résiduels del’effet Peltier du détecteur VIS sont à l’origine de cette incertitude de 1,5 °C.Pour les mesures en orbite, les températures sont généralementcomprises dans la plage [-5, +5 °C]. On a respectiv ement retenu une valeur de+3 °C et 0,15 °C pour la température nominale de l’ étude et pour l’estimation del’incertitude standard.Linéarité des détecteurs UV-VISLe coefficient de non-linéarité a été déterminé expérimentalement à l’aided’un nombre limité de mesures (voir § II.5.3.2) Les valeurs suivantes ont étéretenues : K vis = (3,2 ± 0,3)x10 -7 seconde et K uv = (6,06 ± 0,3)x10 -7 seconde. Lesincertitudes ont été ajustées à ± 0,3x10 -7 de manière subjective, estimant qu’ellesenglobent au moins 2/3 des valeurs attendues lors d’une répétition de mesures.L’absence d’informations complémentaires a justifié l’utilisation d’une distributionéquiprobable aux bords mal définis. On définit une distribution trapèze adaptée àce contexte, avec u²(K) = α²(1+β²)/6. En ajustant les paramètres de la distributionβ = 2/3 et a = 9,10−8 16 / 13 , on maintient :u(K) = 0,3x10 -7 sec(A.4-4)202
A.5 Evaluation des incertitudes standardA.5.1 Eclairement des sources étalonsLuminance et éclairement spectral du corps noirTableau d’évaluation des incertitudes standard valables pour toutelongueur d’onde supérieure à 200 nm.Source individuelled’incertitudeVariableNature Expression Valeur Unité TypeDistributionHomogénéité u(C Un ) ( 0,0025L)/ 2 3 W.cm -3 .sr -1 BrectangleEmissivité(indirectement)TempératureabsolueDiaphragme(diamètre)DistanceCorps noir -SOLSPECu(α)10−412nλ= 10α / ελRemarqueMesurée à ± 0,25 %(équivalent à unmaximum de ± 0,15 K). C W.cm².sr -1 B ε λ = (0,99988 ± 0,0001).LDonnée PTB−4u(T) 0,443 K B Incertitude : 0,44 KStabilité : 0,5 K/hDonnée PTBu(D) 0,0002 cm B D = (11,909 ± 0,002) mmDonnée PTBu(d) 0,005 cm B d = (1384,05 ± 0,05) mmTableau A.5.1-1Eclairement spectral du corps noir. Description des sourcesindividuelles d’incertitudes pour les canaux UV-VIS-IR.Homogénéité – u(C Un )La mesure d’homogénéité du faisceau a été réalisée par les métrologistesdu PTB. Pour un champ total de 111 minutes d’arc, l’inhomogénéité était de ±0,25 % au maximum, correspondant à une variation effective de température decavité de 0,15 K au maximum (pour la plage UV-VIS-IR de SOLSPEC). On aappliqué une correction de moyenne nulle. En attribuant une distributionrectangle, on a retenu l’incertitude standard suivante :u( CUn ) = (0,0025L) / 2 3 [W.cm -3 .sr -1 ] (A.5.1-1)203
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UNIVERSITE LIBRE ECOLE POLYTECHNIQU
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Je remercie les membres du B.Usoc d
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AbstractThe Sun is a variable star.
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II.2.3.3.1 Sélection de la lampe .
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III.1 Stabilité de l’instrument
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Chapitre - IIL’instrument SOLSPEC
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creuse contrôle les résolutions s
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Lampes modèle de volUn banc d’é
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Le signal enregistré par la voie d
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SOLSPEC a présenté des performanc
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source lumineuse stable. Son intens
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Analyse de l’ordre 2Lors des éta
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On observe une augmentation de sign
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Pour l’approximation linéaire, l
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Filtres et sources lumineusesDeux f
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filtre : ~10 6 cps/s, signal attén
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- Les trois canaux de mesure sont c
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II.6.3.2 Mode opératoireConnaissan
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La particularité des courbes de r
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NPOESS : National Polar-orbiting Op
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